CHAPTER 04
平面運動大綱 圖片
4-1 水平拋體運動
4-2 斜向拋體運動
4-3 等速率圓周運動
4-4 相對運動
CHAPTER 04
平面運動大綱 圖片
圖4-1
圖4-2
圖4-3
圖4-4
圖4-5
圖4-6
圖4-7
圖4-8
圖4-9
圖4-10
圖4-11
圖4-12
圖4-13
圖4-14
圖4-15
圖4-16
圖4-17
P. 3
4-1 水平拋體運動
(A)在地球表面附近,一質點在距地面高度h處,以初速
度v0沿水平方向拋出的運動情形,稱為水平拋體運動,圖
4-1為同時落下之自由落體與水平拋體運動的比較圖。
(B)水平拋體運動可視為水平方向作等速運動,與鉛直
方向作自由落體運動的結合。也就是說,將一個二維的運
動分成二個一維的運動來分析。
(C)我們以圖4-2來分析質點被水平拋出後的運動情形。
P. 6
(一)拋出t秒後質點的速度
(1)因質點在水平方向作等速度運動,所以t秒後質點末速
度之水平分量vx等於水平初速度v0,即
水平分速度:vx=v0 (4-1)
(2)質點在鉛直方向作自由落體運動,所以t秒後質點末速
度之鉛直分量vy為
鉛直分速度:vy=-gt (4-2)
(3)因此,質點之末速度 為v
jgtivjvivv yxˆˆˆˆ
0 −=+=
P. 7
(4)此末速度之大小和方向分別為
大小: (4-3)
方向:θ=tan-1(vy/vx)=tan-1(-gt/v0) (4-4)
220
22 )(gtvvvv yx +=+
P. 8
(二)拋出t秒後質點之位置
質點在t秒後位移之水平分量及鉛直分量分別為
(1)水平位移:x=v0t (4-5)鉛直位移:y=-gt2/2 (4-6)
(2)故質點在t秒後之位置從標(x,y)為(v0t,-gt2/2)。
(三)質點運動的軌跡方程式
(1)由(4-5)式解得t=x/v0,代入(4-6)式,消去時間t,可
得
(4-7)
(2)上式稱為軌跡方程式,此為拋物線方程式,所以水平
拋體運動的軌跡為一拋物線。
22
02x
vgy −=
P. 9
(四)質點自拋出至落地所需時間T
設質點於拋出T秒後落地,此時其位移之鉛直分量為y=-h,由(4-6)式,y=-gt2/2,得
-h=-gT2/2
故 (4-8)
此T為質點在空中的飛行時間。
g2hT
P. 10
(五)質點的水平射程R
質點自拋出至落地時,其位移的水平分量稱為水平射程,
因在水平方向上,質點以v0作等速度運動,故水平射程R為
(4-9)ghvTvR 2
00 ==
P. 12
如圖4-3所示,有一轟炸機在距地面490公尺處,以
252公里/時之速率水平飛行,若欲擊中其正前方在
地面上的目標,求(a) 轟炸機需在離目標之水平距離
多遠處投出炸彈?(b)投彈時的瞄準線與鉛直線之夾
角為何?(c)炸彈落地時之速度為何?
解
(a) 由於慣性,炸彈離開轟炸機時的初速度v0 與轟
炸機相同,且均在水平方向,即
v0= 252 公里/時=70 公尺/秒
P. 13
利用落地時炸彈的鉛直位移為y=-490公尺,
可求得炸彈在空中的飛行時間,由(4-6) 式得
故 t=10秒
因炸彈在水平方向作等速度運動,故水平射
程R 為
R= v0 T= 70 公尺/秒× 10 秒= 700 公尺
故需在距目標之水平距離為700 公尺處投彈。
28.921490 t××−=−
P. 14
(b) 由圖4-3 知描準角ψ為
(c) 當炸彈落地時,其速度之水平分量和鉛直分量
分別為
vx=v 0=70 公尺/秒
vy=-gt=-9.8 公尺/秒2 × 10 秒=-98 公
尺/秒
故落地時之速度大小為
公尺/秒
55490700tan
||tan 11 === −−
公尺
公尺
hRφ
1209870 22 == +v
P. 16
4-2 斜向拋體運動
(A)以圖4-4來分析斜向拋體運動,設質點自地面以 之
初速度,仰角θ0之方向拋出。初速度 可分解為
水平初速度:v0x=v0 cosθ0 (4-10)
鉛直初速度:v0y=v0 cosθ0 (4-11)
(B)斜向拋體運動可視為水平方向作等速度運動,與鉛
直方向作向上拋體運動的結合。
(C)現在我們來討論質點被斜向拋出後的運動情況。
P. 18
(一)拋出t秒後質點的速度
水平分速度:vx=v0x=v0 cosθ0 (4-12)
鉛直初速度:vy=v0y-gt=v0 sinθ0-gt (4-13)
(二)拋出t秒後質點的位置
水平位移:x=v0xt=(v0 cosθ0)t (4-14)
鉛直位移: (4-15)200
20 2
1)sin(21 gttvgttvy y −−= θ=
P. 19
(三)質點運動的軌跡方程式
(1)由(4-14)式可得t=x/v0 cosθ0,代入(4-15)式,消去時
間t,可得
或 (4-16)
此y與x的關係式為斜向拋體運動之軌跡方程式。
(2)斜向拋體的軌跡為一拋物線,在(4-16)式中,若拋射
角θ0=0,則可化簡為水平拋體的軌跡方程式,即(4-7)式。
2
000000 )
cos(
21)
cosθ)(sin(
θθ
vxg
vxvy −=
2
022
00 )
cos2()(tan x
θvgsy −= θ
P. 20
(四)質點到達最高點所需時間T
(1)在斜向拋體運動中,質點達最高點時之速度並不等於
零。
(2)但此時速度之鉛直分量分零,即vy=0,由
vy=v0y-gt
得 0=v0 sinθ0-g T
故 (4-17)gθvT 00 sin
=
P. 21
(五)質點到達的最在高度H
將(4-17)式之時間T,代入(4-15)式之鉛直位移得最大高
度為
即 (4-18)
(六)質點自拋出至落地所需時間T'
質點自拋出至落地所需時間,為自拋出至達最高點所
需時間的二倍,即
T'=2T= (4-19)
2000000 )sin(
21)sin)(sin(
gθvg
gθvvH −= θ
gθvH
2sin 0
220=
gθv 00 sin2
P. 22
(七)質點的水平射程R
質點在水平方向以v0x作等速度運動,故水平射程R為
即 (4-20)
上式中我們引用sin 2θ0=2 sinθ0 cosθ0的關係式。
)sin2)(cos( 00000 g
θvvTvR x θ=′=
gθvR 0
20 2sin
=
P. 23
(1)當拋射角θ0=45˚,可得最大水平射程Rmax
(ⅰ)當θ0=45˚時,sin2θ0=sin90˚=1,因1為正弦的
最大值,由(4-20)式可知,此時水平射程最大,即
(4-21)
(ⅱ)我們推鉛球時,鉛球的起動位置與落地處並不位於
同一水平高度,其水平射程不能用(4-20)式來計算,此
時欲得最大水平射程,其拋射角必需略小於45˚,如圖
4-5所示。
gvR
20
max =
P. 26
設拋射角為θ1與θ2時,其水平射程分別為R1與R2,則
若 θ1+θ2=90˚
則 sin2θ1=sin2(90˚-θ2)=sin2θ2
因此,上面兩式之水平射程相等,即
R1=R2
gθvR 1
20
12sin
= gθvR 2
20
22sin
=
P. 27
(八)最大高度H與水平射程R及拋射角θ0的關係式
由(4-18)式除以(4-20)式,可得
或 (4-22)
4tan
cossin22sin
2sin2sin 0
002
0
02
0
02
0
02
0 θ===
/gθθvg/θv
/gθvg/θv
RH
4tan 0θRH =
P. 28
例題二
在平地上,有一足球員以24.5米/秒之初速度,踢
出一球,其仰角為53°,試求(a)球之飛行時間為何?
(b)球所達之最大高度為何?(c)球之水平射程為何?
P. 29
解
球的運動軌跡如圖4-7所示,先分解出初速度的
水平分量與鉛直分量,由(4-10)式及(4-11)式,得
兩者分別為
v0x=24.5×cos53°=14.7米/秒
v0y=24.5×sin53°=19.6米/秒
(a)當球落回地面時,其位移之鉛直分量為零,即
y=0,由
20 2
1 gttvy y −=
P. 30
得
故 t=0秒 或 t=4秒
t=0秒為球的起動時間,t=4秒為球的落地時
間,故球在空中的飛行時間為4秒。
28.9216.190 tt ×−=
P. 31
(b)當球達最高點時,其速度的鉛直分量為零,即
vy=0,由
vy2=v0y
2-2gy
得 0=19.62-2×9.8×y
故 y=19.6米
此19.6米即為球所能達的最大高度。
(c)球在水平方向以v0x作等速度運動,故水平射程
為
R=v0xt=14.7米/秒×4秒=58.8米
P. 32
例題三
如圖4-8所示,在離地14.7米之屋頂上,以19.6米/
秒之速度沿30º仰角拋射一物體,求其著地處與房屋
底部之水平距離為何?
P. 33
解
分解出初速度的水平分量和鉛直分量,其大小分別
為
v0x=19.6×cos30º=17米/秒
v0y=19.6×sin30º=9.8米/秒
物體落地時,其鉛直位移為y=-14.7米,由
得
故 t=3秒 或 t=-1秒(負值不合)
20 2
1 gttvy y −=
28.9218.97.14 tt ×−=−
P. 34
物體在水平方向作等速度運,在此3秒內的水平位移
為
x=v0xt=17×3=51米
故物體著地處距塔底51米。此題中物體之起點和終
點不在同一水平高度,所以不能用(4-20)式來計算此
題之水平射程。
P. 35
例題四
如圖4-9所示,某人在距一高牆32米處,以20米/秒
之初速度,37˚之仰角踢出一足球,試求(a)經若干秒
後此球可擊中牆壁?(b)此球擊中牆避處離地多高?
P. 36
解
(a)足球之水平初速度和鉛直初速度分別為
v0x=20×cos37º=16米/秒
v0y=20×sin37º=12米/秒
球擊中牆壁時之水平移為x=32米,而球在水平
方向以初速度v0x作等速度運動,故其所經歷的時
間為
(b)在此2秒時,球之鉛直位移為擊中牆壁之高度,
即
秒21632
0x
===vxt
米4.428.921212
21 22
0 =××−×=−= gttvy y
P. 37
4-3 等速率圓周運動
(一)一質點以一定的速度繞著一圓形路徑運動,稱為
等速率圓周運動。作等速率圓周運動的質點其速度大小
雖然不變,但其速度方向卻不斷地改變,所以也是一種
加速度運動,但不是等加速度運動。
P. 39
(二)如圖4-11(a)所示,設P為質點在t時的位置,P'為其
在t+Δt時的位置。質點在P處之速度為 ,質點在P'處之
速度為 。因速率保持一定,故速度向量 與 之大小相
等,但方向不同。
(三)所行經之路徑長為弧長 ,其值為
(四)重畫速度向量 與 ,於圖4-11(b)中,速度變化量
為
vv
'v'v
v 'v
vvv −′=Δ
P. 40
(五)重畫由半徑 、 和弦 所形成的等腰△CPP'於圖4-11(c) ,由於△OQQ'與△CPP'的頂角θ相等,且
兩者均為等腰三角形,所以△OQQ'與△CPP'相似,因
此,其對應邊成比例,得
(4-23)
CP PC ′ PP ′
rPP
vv ′=
Δ
P. 42
(六)當時間間隔Δt很小時,圓心角θ也變小,此時弦
長 與弧長 的長可視為相等。因此(4-23)式可改寫
為
(4-24)
(七)加速度為速度的變化量除以所經歷的時間,等速率
圓周運動之加速度的大小為
(4-25)
PP ′
rv
tta
t
2
0Δ ΔΔlim ==
→
P. 43
(八)質點作等速率圓周運動時,其速度 的方向與圓
周相切,其加速度 的方向恆指向圓心,稱為向心加速
度,以符號 表示。
(九)圖4-12表示在圓周上不同處之速度 及加速度 的
大小不變,但其方向卻不斷地改變,故等速率圓周運動並非等
加速度運動。
v
v
a
Ra
Ra
P. 45
(十)以圖4-14之斜向拋體運動的拋物線軌跡為例,如果
將加速度向量分解成二個分量,其中與速度方向平行的分
量,稱為切線加速度 ,可改變質點速度的大小。另一
與速度方向垂直的分量,稱為法線加速度或向心加速
度 ,可改變質點速度的方向,因此,原來之加速度
可寫為
(4-26)
Ta
Ra a
RT aaa +=
P. 47
(十一)作自由落體運動的物體,只有切線加速度,沒有
法線加速度;反之,作等速率圓周運動的物體只有法線加
速度,而沒有切線加速度;作斜向拋體運動的物體,則兩
者皆有,所以其運動過程中的速度大小和方向都隨時在改
變。
(十二)一質點以等速率v,繞半徑為r之圓周運動時,其
繞一圈所需的時間,稱為週期T,因此質點之速率可寫為
(4-27)T
rv π2=
P. 49
例題五
已知地球的半徑為6 . 37×106 米, 自轉週期為一日,
忽略公轉時,求(a)地球赤道上一質點的速率為何? (b)此質點的向心加速度大小為何?解
(a) 將地球自轉週期換算成秒, T= 1 日= 86400 秒,
質點之速率為
米/秒
(b) 質點之向心加速度大小為
米/秒2
46386400
)1037.6(14.322 6
=×××
==秒
米
Trv π
26
22
1036.31037.6
)/463( −×=×
==米
秒米
rvaR
P. 51
(一)在圖4-15(a)中,若A與B兩質點相對於參考體C的相對位置分別以 與 表示,A相對於B的相對位
置,或說B來觀察A的位置,以 來表示,則圖中之
向量三角形顯示此三個相對位置的關係式為
(4-29)
(二)相對速度的關係式為
(4-34)
由(4-29)式之位置向量關係式對時間微分,就可直接得
到(4-34)式之速度關係式。
ACr BCr
ABr
BCACAB rrr −=
BCACAB vvv −=
P. 52
(三)若C表示地面之靜止參考體,則(4-34)式顯示A相對於B的相對速度,或是說B來觀察A的相對速度 ,
為A相對於地面的速度 ,與B相對於地面的速度
的向量差。
(四)同理B相對於A的相對速度,即A來看B的相對速
度可寫為
(4-35)
(五)比較(4-34)式及(4-35)式,可得
(4-36)
ABv
ACv BCv
ACBCBA vvv −=
BAAB vv −=
P. 53
(六)參考體C處於靜止或運動狀態,(4-34)式皆成立,
可將其改寫為
(4-37)
上式表示A對C的相對速度,為A對B的相對速度與B對C的相對速度之向量和,依此類推,A對D的相對速度可
表示為
(4-38)
BCABAC vvv +=
CDBCABAD vvvv ++=
P. 54
例題六
在東西向的高速公路上,甲車以90 公里/時的速度向
東行駛,乙車以105 公里/時的速度向西行駛,則由
甲車上的乘客看來,乙車的速度為何?解
在一維直線上,以正負號來表示方向,取向東為正,
則v甲地= 90公里/時,v乙地=-105公里/時,甲
看乙的速度為
v乙甲=v乙地-v甲地=(-105)-90=-195 公里/
時
故甲車上的人觀察乙車的速度時,其大小為195公里/時,方向向西。
P. 56
人看雨的速度為
此為二維平面的運動,必須以圖解法來作向量的
相滅,此三向量的向量關係可畫成圖4-16,由圖
得 之大小及方向分別為
米/秒
θ=tan-1(8/6)=53˚
因此,人看雨的速度大小為10米/秒,其方向與
鉛直線夾53˚。
人地雨地雨人 vvv ==
雨人v
1086 22 =+=雨人v
P. 57
例題八
已知船在靜水中的速度為12米/秒(此為船相對於
水的速度),此船從河寬為200米的岸邊出發,欲沿
垂直線到達正對岸,水流為由西向東,相對於地面
的速度為6米/秒,求 (a)船首與岸邊的夾角為多
少? (b)船到達正對岸需時若干? (c)若欲以最短
時間渡過此河,船首與岸邊的夾角為何?費時若干?
P. 59
解
(a)由(4-37)式得
由圖4-17(a)之向量三角形,可知 的大小及其
方向與岸邊的夾角為
米/秒
θ=cos-1(v船地/v船水)=cos-1(6/12)=60º
(b)此船渡河需時
水地船水船地 vvv +=船地v
秒秒米
米
船地
2.19/4.10
200===
vxt
4.10612 22 =−=船地v
P. 60
(c)如圖(b)所示,船首與岸邊的夾角為90º,即船首朝
向對岸時,可在最短時間內到達對岸的下游處,此
最短時間為
秒秒米
米
船水
7.16/12
200===′
vxt