Kanazawa, Japonsko
Únos Sabinek, Loggia dei Lanzi, Florencie
tripartitnímonopartitní multipartitní
Vigeland Park, Oslo
bipartitní
Zápasníci, Uffizi muzeum, Florencie
Kvantové provázání
Experiment s mincemi
0 ½
½ 0
1 2Alice
Bob
1
2
𝑷𝐀𝐁 𝒌, 𝒍 ≠ 𝑷𝐀 (𝒌) 𝑷𝐁 𝒍
Jednotlivé mince nemají svá vlastní pravděpodobnostní
rozdělení!
Alice←A B→Bob
Elementární příklad korelovaných veličin:
Pravděpodobnostní rozdělení výsledků:
Experiment s mincemi
0 ½
½ 0
1 2Alice
Bob
1
2
𝑷𝐀𝐁 𝒌, 𝒍 ≠ 𝑷𝐀 (𝒌) 𝑷𝐁 𝒍
Jednotlivé mince nemají svá vlastní pravděpodobnostní
rozdělení!
Alice←A B→Bob
Elementární příklad korelovaných veličin:
Pravděpodobnostní rozdělení vyjadřuje jen naši neznalost skutečného stavu. Ve skutečnosti jsou mince v určitých stavech, které při identifikaci vyjdou najevo. Tím se rozdělení
změní do tvaru: 𝟎 𝟏𝟎 𝟎
nebo 𝟎 𝟎𝟏 𝟎
Pravděpodobnostní rozdělení výsledků:
Alternativa#1Alternativa#2
Alternativa#3
Alternativa#4Alternativa#5
Vlnová funkce
Ψ(#𝑘)
Pravděpodobnost #𝑘 = Ψ #𝑘 2
𝑘
Ψ #𝑘 2 = 1
………
Ψ(#𝑘)Alternativa#1
Alternativa#2Alternativa#3
Alternativa#4Alternativa#5
Vlnová funkce
Kvantová superpozice
| Ψ = Ψ #1 | #1 + Ψ #2 | #2 +⋯
alternativní stavy studovaného systému
amplitudy pravděpodobnosti ∈ ℂ
Při změření alternativy #𝑘0 dojde k redukci stavového vektoru: | Ψ → | #𝑘0 , tj. kolapsu vlnové funkce: Ψ(#𝑘) → 𝛿(#𝑘 − #𝑘0)
Pravděpodobnost #𝑘 = Ψ #𝑘 2
………
Ψ(#1)| #1
Ψ(#2)| #2
𝑘
Ψ #𝑘 2 = 1
stavový vektor
Vlnová funkce
Alternativa#1 = 𝒙𝟏Alternativa#2 = 𝒙𝟐
Alternativa#3 = 𝒙𝟑
|Ψ = 𝑑𝑥Ψ 𝑥 |𝑥
Kvantová superpozice
Ψ(#𝑘) ………
Např. místa výskytu částice
Při změření alternativy #𝑘0 dojde k redukci stavového vektoru: | Ψ → | #𝑘0 , tj. kolapsu vlnové funkce: Ψ(#𝑘) → 𝛿(#𝑘 − #𝑘0)
Pravděpodobnost #𝑘 = Ψ #𝑘 2
𝑘
Ψ #𝑘 2 = 1
Schrödingerova kočka
Alternativa#1: živá kočkaAlternativa#2: mrtvá kočka
Vlnová funkce
| Ψ = Ψ Ž |Ž + Ψ M |M
Kvantová superpozice
Ψ(#𝑘)
Při změření alternativy #𝑘0 dojde k redukci stavového vektoru: | Ψ → | #𝑘0 , tj. kolapsu vlnové funkce: Ψ(#𝑘) → 𝛿(#𝑘 − #𝑘0)
Pravděpodobnost #𝑘 = Ψ #𝑘 2
𝑘
Ψ #𝑘 2 = 1
© Dean Tweed
Alternativa#1: ↑ ↔ ↓Alternativa#2: ↓ ↔ ↑
| Ψ = Ψ ↑↓ | ↑↓ + Ψ ↓↑ | ↓↑
Vlnová funkce
Kvantová superpozice
Ψ(#𝑘)Ψ ↑↓ = +
1
2
Ψ ↓↑ = −1
2
Např.:
Při změření alternativy #𝑘0 dojde k redukci stavového vektoru: | Ψ → | #𝑘0 , tj. kolapsu vlnové funkce: Ψ(#𝑘) → 𝛿(#𝑘 − #𝑘0)
Pravděpodobnost #𝑘 = Ψ #𝑘 2
𝑘
Ψ #𝑘 2 = 1
Alternativa#1: ↑ ↔ ↓Alternativa#2: ↓ ↔ ↑
Kvantově provázaný stav
Ψ(#𝑘)
0 + 12
− 12 0
↑ ↓A
B
↑
↓Jednotlivé spiny nemají své vlastní
vlnové funkce!
Ψ ↑↓ = +1
2
Ψ ↓↑ = −1
2
𝚿𝐀𝐁 𝒌, 𝒍 ≠ 𝚿𝐀 (𝒌) 𝚿𝐁 𝒍
Např.:Vlnová funkce𝚿𝐀𝐁 𝒌, 𝒍 :
Alternativa#1: ↑ ↔ ↓Alternativa#2: ↓ ↔ ↑
Kvantově provázaný stav
Ψ(#𝑘)
0 + 12
− 12 0
↑ ↓A
B
↑
↓Jednotlivé spiny nemají své vlastní
vlnové funkce!
Ψ ↑↓ = +1
2
Ψ ↓↑ = −1
2
𝚿𝐀𝐁 𝒌, 𝒍 ≠ 𝚿𝐀 (𝒌) 𝚿𝐁 𝒍
Např.:Vlnová funkce𝚿𝐀𝐁 𝒌, 𝒍 :
Vln.funkce vyjadřuje úplnou informaci o systému, není za nížádná hlubší realita.Její změna do tvaru:𝟎 𝟏𝟎 𝟎
nebo 𝟎 𝟎𝟏 𝟎
při měření libovolným pozorovatelemznamená okamžité ovlivnění stavu druhé částice – spooky action at a distance!
Paradox EPR
Nathan Rosen (1909-1995)
Boris Podolsky(1896-1966)
Albert Einstein(1879-1955)
“Can Quantum-Mechanical Description of Physical Reality Be Considered Complete?” A. Einstein, B. Podolsky, N. Rosen, Phys. Rev. 47 (1935) 777-780 (published May 15)
© APS/Alan Stonebraker
Paradox EPR
Nathan Rosen (1909-1995)
Boris Podolsky(1896-1966)
Albert Einstein(1879-1955)
“Can Quantum-Mechanical Description of Physical Reality Be Considered Complete?” A. Einstein, B. Podolsky, N. Rosen, Phys. Rev. 47 (1935) 777-780 (published May 15)
© APS/Alan Stonebraker
−∞
+∞
𝒆 (𝟐𝝅𝒊/𝒉) 𝒙𝟏𝒑𝒆−(𝟐𝝅𝒊/𝒉) 𝒙𝟐−𝒙𝟎 𝒑 𝒅𝒑=
= −∞
+∞
𝒉𝜹(𝒙𝟏 − 𝒙)𝜹(𝒙𝟐 − 𝒙 − 𝒙𝟎) 𝒅𝒙
korelace hybností
korelace souřadnic
spor s relací neurčitosti ∆𝒙 ∆𝒑 ≥𝒉
𝟒𝝅?
Paradox EPR“Can Quantum-Mechanical Description of Physical Reality Be Considered Complete?” A. Einstein, B. Podolsky, N. Rosen, Phys. Rev. 47 (1935) 777-780 (published May 15)
Nathan Rosen (1909-1995)
Boris Podolsky(1896-1966)
Albert Einstein(1879-1955)
© APS/Alan Stonebraker
Paradox EPR“Can Quantum-Mechanical Description of Physical Reality Be Considered Complete?” A. Einstein, B. Podolsky, N. Rosen, Phys. Rev. 47 (1935) 777-780 (published May 15)
Nathan Rosen (1909-1995)
Boris Podolsky(1896-1966)
Albert Einstein(1879-1955)
© APS/Alan Stonebraker
D.Bohm, Quantum Theory (Prentice-Hall, NY, 1951):Formulace EPR paradoxu pomocí spinů…
David Bohm(1917-1992)
Erwin Schrödinger(1887-1961)
"Discussion of probability relations between separated systems“
Math. Proc. Cambridge Phil. Soc. 31 (1935) 555-563
John Bell (1928-90)
ukázal, že popis myšlenkového experimentu EPR pomocí libovolné „lokální teorie klasického typu“ (lokální teorie se skrytými parametry) implikuje splnění jistých nerovností, které kvantová mechanika porušuje. Pozdější (mnohokrát opakované a zdokonalované) experimenty daly za pravdu kvantové mechanice…
Bellovy nerovnosti
Schrödinger: "I would not call [entanglement] one but rather the characteristic trait ofquantum mechanics, the one that enforces itsentire departure from classical lines of thought."
Kvantový svět je jiný…
Kvantový svět je jiný…Kvantové provázání je běžnou vlastností kvantových objektů: • Projevuje se ve všech kvantových systémech – elektrony v atomech
a molekulách, nukleony v atomových jádrech… • Možná ovlivňuje i procesy v živých organismech – fotosyntéza…• Pravděpodobně hraje klíčovou roli při přechodu ke klasické fyzice (zodpovídá
za „vyvstání“ klasického světa)
„Exotické“ aplikace kvantové provázanosti:• Kvantová teleportace• Kvantové počítání
Schrödinger: "I would not call [entanglement] one but rather the characteristic trait ofquantum mechanics, the one that enforces itsentire departure from classical lines of thought."