University of IoanninaDepartment of Materials Science & EngineeringComputational Materials Science
Νανο-Φωτονικά Υλικά: Φωτονικοί Κρύσταλοι και Πλασμονικές ΔιατάξειςΦωτονικοί Κρύσταλοι και Πλασμονικές Διατάξεις
Ελευθέριος ΛοιδωρίκηςΤμήμα Μηχανικών Επιστήμης Υλικών, Πανεπιστήμιο ΙωαννίνωνΜ β ό ή Π1 Τ λ 7146 Μεταβατικό κτήριο Π1, Τηλ: 7146, email: [email protected]: http://cmsl.materials.uoi.gr/lidorikis
Τεχνολογίες φωτός
• Οι τεχνολογίες φώς έχουν εισχωρήσει προ πολλού στη ζωή μας
Συστατικά τεχνολογίας φωτός
Υλικό → ∆ιαμόρφωση → ΕφαρμογήΥλικό ∆ιαμόρφωση Εφαρμογή
Συστατικά τεχνολογίας φωτός
Υλικό ∆ιαμόρφωση Εφαρμογή• Διηλεκτρικά
Υλικό → ∆ιαμόρφωση → Εφαρμογήη ρ
• Μονωτές (π.χ. οξείδια, ή ημιαγωγοί για ħω<Εg)• Ασθενής αλληλεπίδραση με δέσμια ηλεκτρόνια,μηδενική απορρόφησημη ή ρρ φη η
• Επεξεργασία φωτός
• ΗμιαγωγοίΑ ό ή ί• Ανόργανοι ή οργανικοί
• Ισχυρή αλληλεπίδραση με δέσμια ηλεκτρόνια, απορρόφηση και εκπομπήΔ ί ί ό• Δημιουργία και ανίχνευση φωτός
• Μέταλλα• Ισχυρή αλληλεπίδραση με ελεύθερα ηλεκτρόνια,Ισχυρή αλληλεπίδραση με ελεύθερα ηλεκτρόνια,μέση απορρόφηση
• Επεξεργασία φωτός
Συστατικά τεχνολογίας φωτός
Υλικό ∆ιαμόρφωση Εφαρμογή
Περιορισμός
Υλικό → ∆ιαμόρφωση → Εφαρμογή
• Περιορισμός• Ενίσχυση ιδιοκαταστάσεων• Κβαντικά πηγάδια κοιλότητες κυματοδηγοί • Κβαντικά πηγάδια, κοιλότητες, κυματοδηγοί • Διηλεκτρικά, ημιαγωγοί, μέταλλα
• Περιοδικότητα• Περιοδικότητα• Μετατροπή διασποράς • Διηλεκτρικοί καθρέπτες, φωτονικοί ημιαγωγοίη ρ ρ ς, φ ημ γ γ• Διηλεκτρικά, ημιαγωγοί, μέταλλα
Συστατικά τεχνολογίας φωτός
Υλικό ∆ιαμόρφωση Εφαρμογή
Δημιουργία φωτός
Υλικό → ∆ιαμόρφωση → Εφαρμογή
• Δημιουργία φωτός• LED, Laser, φθορισμός• Ημιαγωγοί• Ημιαγωγοί
• Επεξεργασία φωτός• Οπτικές ίνες οθόνες κοιλότητες laser LED οπτικοί • Οπτικές ίνες, οθόνες, κοιλότητες laser, LED, οπτικοί διακόπτες, αισθητήρες, ολοκληρωμένα οπτικά κυκλώματα
• Μονωτές, μέταλλα, ή ημιαγωγοί για ħω<Εg
• Ανίχνευση φωτός• Φωτοκύταρα, φωτοβολταϊκά, αισθητήρες• Ημιαγωγοί
Ηλεκτρομαγνητική ακτινοβολία Ε/Μ κύματα στην ύλη
• Οι μακροσκοπικές εξισώσεις Maxwell
0/ E
0 B μακροσκοπικά ύ
Ε: ηλεκτρικό πεδίο 0 B
t
BE
Ε/Μ κύματα
απόκριση υλικού
Β: μαγνητική επαγωγή
ρ: πυκνότητα φορτίουt
JEB 000
• φορτίο πόλωσης• ρεύμα πόλωσηςJ: πυκνότητα ρεύματος
000 t
ί όΟρίζουμε την πόλωση P: μακροσκοπική πόλωση υλικού
P• φορτίο πόλωσης00 PE
εξισώσεις Maxwell
Pt /PJ
φορτίο πόλωσης
• ρεύμα πόλωσηςtt
PEB 0
00
Ε/Μ κύματα στην ύλη
• Οι μακροσκοπικές εξισώσεις Maxwell
0 B
00 PE
0 B
0 D
0 B
t
BE
0 B
t
BE
t
tt
PEB 0
00
t
t
DH
tt t
PED 0ηλεκτρική μετατόπιση
0/ BH μαγνητικό πεδίο
Ηλεκτρική πόλωση και διηλεκτρική συνάρτηση
• Η πόλωση προκύπτει από την δράση του Η πόλωση προκύπτει από την δράση του ηλεκτρικού πεδίου
...10
lkjlkjijkl
kjkjijk
jjiji EEEEEEP
• Σε χαμηλές εντάσεις και ισοτροπικά υλικά
EP EEPED )1(
,,, lkjkjj
• Διηλεκτρική συνάρτηση
EP 0 EEPED r 000 )1(
),( rrr
Μοντέλο Lorentz
• Η πόλωση με το μοντέλο αρμονικού ταλαντωτή Lorentz
E E
EF eel EF eel
+--
--- -
+--
--
- -- +- -
- -
-- -
-
xxF krestore
xxF krestore
ιδιοσυχνότητα ταλάντωσης: mk /0 εξίσωση κίνησης:
2
lossrestoreeldtdm FFFr
2
2vF mloss ενεργειακές απώλειες «τριβή»:
Errr emdtdm
dtdm 2
02
2
Διηλεκτρική συνάρτηση
• Εξίσωση κίνησης Errr emdtdm
dtdm 2
02
2
• Χρονική εξάρτηση
• Χρονοανεξάρτητη εξίσωση
tie EE tie rr
Errr emmim 22 • Χρονοανεξάρτητη εξίσωση
• Λύση
Errr emmim 0
Er im
e 22
1
• Μακροσκοπική πόλωση υλικού
im 0
ErP NeNe 22
2 1Μακροσκοπική πόλωση υλικού
Ηλ ή δ ό
ErP im
Ne 22
0
Ne2 1EP• Ηλεκτρική επιδεκτικότητα
im
2200
0 EP
N 2 1• Διηλεκτρική συνάρτηση
im
Nerr
2200
2 111
Διηλεκτρική συνάρτηση
22222
220
2
)()(1Re
mNe
r
Ne2 1
2222200
200
)(Im
)(
mNe
m
r
im
Ner 22
00
11
00 )(
110 0 ωγ 1 ,1.0 0 ωγ1/ 0
2 mNe
rRerIm
Διασκεδασμός και απορρόφηση
inn ~rn ~~
cnk ~~
c
Διηλεκτρική συνάρτηση: Πολωσιμότητα του υλικού και απορρόφηση
ύ λ ή δ ό
r~ Δείκτης διάθλασης:
Διασκεδασμός και απορρόφησηθ ίζ δ ό δ άδ
n~
Προκύπτει απο την ηλεκτρονική διαμόρφωση Καθορίζει τις ιδιότητες διάδοσης
• Δύο όροι:
cxκωtωcxωnitωcxωκinitωxki eeEeEeEE /)/(0
)/)((0
)~(0
– αρμονική κυματική διάδοση με nω/c– Εκθετική απόσβεση με κω/c
Η ροή ενέργειας δίνεται απο το διάνυσμα Poynting2||)(Re EcnHEcS
• Η ροή ενέργειας δίνεται απο το διάνυσμα Poynting
xcx eIeII 0/2
0
||8
)(8
Re EHES
00
4222
cσυντελεστής απόσβεσης
Διάθλαση, ανάκλαση και απορρόφηση
22
222 )1(1~ κnnR
Ne
r 22
2 11 4 22)1(1~ κnn
R
6 2.5 0.45ε
imr 2200 0
4
5
άρτηση 2
σης
0 3
0.35
0.41ε2ε
nκ
2
3
ρική
συν
ά
1
1.5
ς διάθ
λασ
0.2
0.25
0.3
νάκλασ
η
1
0
1
διηλ
εκτρ
0.5
1
δείκτης
0 05
0.1
0.15αν
-2
-1
0 0.5 1 1.5 2 2.5
0
0 0.5 1 1.5 2 2.5
0
0.05
0 0.5 1 1.5 2 2.5
Τ A R Τ Τ A R Τ Τ A R ΤA A A
ω ω ω
Πραγματικά υλικά
• Συνεισφέρουν στην πολωσιμότητα:– ηλεκτρονικά τροχιακά– ιόντα μόρια κτλ δέ ό– ιόντα, μόρια, κτλ
jr i
Ne 22
2
1 3745.1367
252
11.011)0( 2
00
2
j j
jr
Nm
e
σε μηδέν συχνότητα
j jj im 2200
j j
L1 L2 L3 0.2 0.5 0.5
γενικός κανόνας όταν έχουμε μόνο ηλεκτρονικές συνεισφορές
0 1 5 6Ne2/ε0m 0.1 2 7
όπου ρ η πυκνότητα μάζας
Cnr 1)0( 2
Διηλεκτρικά και ημιαγωγοί: διαμάντι
15
20
τηση
5
10
ρική
συν
άρτ
0
5
διηλ
εκτρ
-10
-5
0 5 10 15 20 25 30
ħ (eV)
Διηλεκτρικά και ημιαγωγοί: πυρίτιο
30
40
50
άρτηση
10
20
30
κτρική
συν
ά
-10
0διηλ
εκ
-30
-20
0 2 4 6 8
ħ (eV)
Διηλεκτρικά και ημιαγωγοί: KCl
1060
6
8
unct
ion
30405060
nctio
n
2
4
diel
ectr
ic fu
-100
1020
diel
ectr
ic fu
n
-2
0
-40-30-20
0 0 01 0 02 0 03 0 04
d
0 5 10 15 20
hw (eV)
0 0.01 0.02 0.03 0.04
hw (eV)
Μοντέλο Drude-Lorentz για μέταλλα
22
jfree NeNe
122
002
0 j jjfree imim
Cu29
2[Ar]3d104s1
A47
1 Ag[Ar]4d105s1
79
p /Au
79
[Ar]4f145d106s1[ ]
Μέταλλα: Ag
10 1
0
5
10
νάρτησ
η
0.7
0.8
0.9
1
10
-5
0
λεκτρική
συν
0.4
0.5
0.6
ανάκ
λαση
20
-15
-10
διηλ
0
0.1
0.2
0.3
-200 2 4 6
hw (eV)
00 2 4 6
hw (eV)
Μέταλλα: Au
20304050
άρτηση
0 7
0.8
0.9
1
η
-100
1020
κτρική
συν
ά
0.4
0.5
0.6
0.7
ανάκ
λαση
50-40-30-20
διηλ
εκ
0
0.1
0.2
0.3
-500 2 4 6
hw (eV)
00 2 4 6
hw (eV)
Μέταλλα: Cu
50 1
20
30
40
50
νάρτησ
η
0.7
0.8
0.9
1
-10
0
10
λεκτρική
συ
0.4
0.5
0.6
ανάκ
λαση
50
-40
-30
-20
διηλ
0
0.1
0.2
0.3
-500 1 2 3 4 5 6
hw (eV)
00 1 2 3 4 5 6
hw (eV)
Μέταλλα: Ni
20
5
10
15
20
νάρτησ
η0 7
0.8
0.9
1
η
-10
-5
0
λεκτρική
συν
0.4
0.5
0.6
0.7
ανάκ
λαση
30
-25
-20
-15
διηλ
0
0.1
0.2
0.3
-300 2 4 6
hw (eV)
00 2 4 6
hw (eV)
Διαμόρφωση διηλεκτρικών/μονωτών
• Συνοριακές συνθήκες σε διεπιφάνεια δύο υλικώνέ EHE– συνέχεια των
– προκύπτουν οι νόμοι ανάκλασης, διάθλασης, Snell, κτλ. EHE , , ||||
• Ανάκλαση και διάθλαση απο διεπιφάνεια
11n
n 2
nk
ikxe
κυματοδιάνυσμα
κύμα
2
2n
ii
c
Νό S ll
μήκος κύματος n/0
nn 2n
2211 sinsin nn Νόμος Snell
• για κάθετη πρόσπτωση θ1=θ2=021
2112 nn
nnr
21
112
2nn
nt
Κυματοδηγοί, οπτικές ίνες
• Κρίσιμη γωνία πρόσπτωσης για ολική ανάκλαση
n
1
2112 sin
2sinsin
nnnn cc
2n1n
• Οπτικές ίνες
Διαμόρφωση διηλεκτρικών/μονωτών
• Ανάκλαση απο λεπτό υμένιο
2
n=4
. . . d
2|| rn=2
/d
...eeeeee 212121211221211212 trrrttrtrr ikdikdikdikdikdikd
...)ee1(ee 4421
222121211212 kdikdiikdikd rrtrtrr
kdirtt 2211212 e μέγιστη ανάκλαση
kdirrttrr 2221
21121212 e1
e
μ γ η η
2
kd ήn
d44
0
Πολυστρωματικά υμένια
• Διηλεκτρικοί καθρέπτες, καθρέπτες Bragg, 1D φωτονικοί κρύσταλοι,...• Όλα τα πάχη είναι λ/4
4/02211 dndn
Μονοδιάστατοι φωτονικοί κρύσταλοι Εφαρμογή 1: Χ-cube
• Χρησιμοποιείται σε προβολείς για την δημιουργία RGB εικόνας– Ένας κρύσταλλος που σπάει το άσπρο φώς σε τρείς κάθετες δέσμες: μπλέ, πράσινο και
κόκκινο
Εφαρμογή 1: Χ-cube
• Χρησιμοποιούμε γυαλί (n1=1.47)• και ZnO ή ZrO2 ή SnO2 ή HfO2 ή Si3N4 ή DLC (όλα έχουν n2=2)ή 2 ή 2 ή 2 ή 3 4 ή ( 2 )
• Για τον Μπλέ καθρέπτη χρησιμοποιούμε d1=74nm, d2=55nmΓ Κό θ έ ύ d 108 d 80• Για τον Κόκκινο καθρέπτη χρησιμοποιούμε d1=108nm, d2=80nm
Ατέλειες περιοδικότητας
• Όταν υπάρχει ατέλεια, και η συχνότητα είναι μέσα στο χάσμα, τότε το φώς μπορεί να παγιδευτεί μέσα στην ατέλεια
• Οι δέσμιες καταστάσεις είναι κβαντισμένες• Εμφανίζονται σε συγκεκριμένη συχνότητα του χάσματος, η οποία εξαρτάται απο
το μέγεθος της ατέλειας: περίπου λ/2 μέγεθος για να εμφανιστεί η δέσμια το μέγεθος της ατέλειας: περίπου λ/2 μέγεθος για να εμφανιστεί η δέσμια κατάσταση στο κέντρο του χάσματος– σκεφτείτε ηλεκτρόνιο σε κβαντικό πηγάδι, ή τεντωμένη χορδή σε δύο άκρα.
Εφαρμογή 2: VCSEL
ή ύ ά ά• Για VCSEL με εκπομπή σε λ0=980nm, χρησιμοποιούνται κβαντικά πηγάδια GaAs(n2=3.52) και AlGaAs. Για τον καθρέπτη χρησιμοποιούμε GaAs και AlAs (n1=2.95).
Γ θ έ B30 περιόδοι επανάληψης
• Για τον καθρέπτη Bragg
4/02211 λndnd
nmd 569 nmdGaAs 5.69
nmdAlAs 83
Φωτονικοί κρύσταλλοι 2D και 3D
Φωτονικές καταστάσεις 2D κρυστάλλων
• Μοιάζουν πολύ με τα γνωστά ατομικά τροχιακά– Και γιατί όχι; Φώς και ηλεκτρόνια είναι και τα δύο
ύ ό έ θή κύματα που υπόκεινται σε συνοριακές συνθήκες
Ατέλειες
• Γραμμικές ατέλεις – κυματοδηγοί– Περιοδικότητα μόνο στην μία διάσταση
• q διατηρείται στην διεύθυνση διάδοσης
Κυματοδηγοί φωτονικού κρυστάλλου
• Η οδηγούμενη κατάσταση εμφανίζεται μέσα στο χάσμα– Αν δεν ήταν στο χάσμα δεν θα ήταν οδηγούμενη– Η ταχύτητα ομάδας είναι dω/dk και μπορεί να γίνει πολύ μικρή– Η ταχύτητα ομάδας είναι dω/dk, και μπορεί να γίνει πολύ μικρή
• Μπορούμε να σχεδιάσουμε ολοκληρωμένα οπτικά κυκλώματα• Μπορούμε να σχεδιάσουμε ολοκληρωμένα οπτικά κυκλώματα
Ατέλειες
• Σημειακές ατέλειες – κοιλότητες ά ά δ ό– Δεν υπάρχει πιά περιοδικότητα
• Δεν υπάρχει q, ζώνη Brillouin
Παγιδευμένο φώς
• Οι καταστάσεις κοιλότητας είναι εντοπισμένες στην ατέλεια
Μέγεθος ατέλειας
• Εφαρμογές: Laser κβαντικών τελειών, ίνες φωτονικού κρυστάλλου
3D Φωτονικοί κρύσταλλοι
• Πιο δύσκολο να καταφέρεις χάσμαΔομή παρόμοια με του διαμαντιού– Δομή παρόμοια με του διαμαντιού
– Μεγάλη διαφορά στους δείκτες
• Παράδειγμα: σφαίρες πυριτίου στον αέρα σε δομή διαμαντιού
Λιθογραφικές μέθοδοι κατασκευής• Εναπόθιση φωτο-ευαίσθητου ή ηλεκτρο-
ευαίσθητου φιλμ• Σχεδιάζεται ένα επίπεδο του φωτονικού ζ φ
κρυστάλλου– Με δέσμη ηλεκτρονίων (e-beam) ή UV φως
• Με χημική μέθοδο φεύγει το προσβλημένο ά ό έ άκομμάτι, το υπόλοιπο μένει ως μάσκα
προστασίας• Με άλλη χημική μέθοδο φεύγει το ακάλυπτο
κομμάτι ημιαγωγούκομμάτι ημιαγωγού• Προσθέτουμε ένα νεό στρώμμα ημιαγωγού• Πάμε πάλι απο την αρχή...
Ολογραφικές μέθοδοι κατασκευής
• Με 2-3 ή και 4 δέσμες φωτός σε υλικό με απορρόφηση• Οι δέσμες εστιάζονται σε ένα σημείο, το οποίο και τροποποιούν• Μπορεί να γίνει σημείο-σημείο (2 δέσμες), ή μια και έξω ως συμβολή
δεσμών (4 δέσμες για περιοδικότητα στις 3 διαστάσεις)
2 δέσμες2 δέσμες 4 δέσμες
Μέθοδοι αυτο-οργάνωσης• Κολλοειδή διαλύματα
– Νανοσφαίρες σίλικας ή πολυστθρενίου, ιζηματοποίηση από βαρύτητα– Για μεγάλες διαφορές στον δείκτη, ένθεση με άλλα υλικά (inverted opal)
• Συμπολυμερή με διαφορετικούς τύπους συστάδων– Π.χ. μια υδρόφοβη και μια υδρόφιλη (π.χ. πολυστυρένιο-b-πολυϊσοπρένιο
– διαχωρισμός μικροφάσεων, ανάλογα με το κλάσμα όγκου της κάθε συστάδας
Το όνειρο: «η πόλη του φωτός»
Plasmonics: photonics with free charges
• A “sea” of free electrons in a background of rigid positive ions
• Best conductors: noble metals Cu, Ag and Au– large electron charge density (about 1 free electron per atom)
323 el/cm 10ANN A
Metal dielectric function
• Simple metal dielectric function 1
2
-1
0
imNe
r 22
00
2 11
• For simplicity set2
-2
0
2
2
1)(
pr
0 1 2 3
-3
/p
– for : reflection
p
p 0 2imag inn 111
2
2
2
ininR
– for : transmission
p
p 0 1real nn
12 in
111
2
1
1
nnR
– for : bulk plasmonsp 0 0n
1
longitudinal waves:00 EE
Bulk plasmon
Nex Nex0/NexE
x
self-sustained l it di l h
eExm longitudinal charge oscillations with
frequency ωp
00
2
xm
Nex
nE absorption peaks at
Number of detected electrons in a beam versus their energy loss during transit through a thin aluminum foil
pnE absorption peaks at
Surface plasmon polaritons
• A propagating wave bound on a metal-dielectric interface – e.g. metal-air interface
Transverse magnetic (TM) polarization• Exponential decay away from
the surface
H
zE
ti
Transverse magnetic (TM) polarization
• General form of all fields (i.e. FEx, Ey, Ez, Hx, Hy, Hz)
b h i f (di l )
xEyH
2
propagation direction
– above the interface (diel.)
ztkxiF ee )(metal: 21)(
p
– below the interface (metal)
ztkxiF ee )(
Surface plasmon polaritons
• Only the TM has plasmon solution• SPP solution is obtained from combining:
boundary conditions EyH
zEztkxiF ee )(
– boundary conditions– Maxwell’s equation– wave equation
xE
metal: 2
2
1)(
pm ztkxiF ee )(
boundary conditions at z=0• continuity of the parallel E
xx EE xy EiHc EiH
Maxwell’s equation
EH xy
• continuity of the parallel H
• continuity of the perpendicular D
xx
yy HH xmy EiHc
EH
tcz
tczy
EH xy EickH
• continuity of the perpendicular D
zmz EE
tcxzy y
xmy EiHck
m / m
SPP dispersionwave equation
0/)( 22222 ck
m
m
ck
1
p
0/
0/0)(
22222
22
ckck
c m EE
Surface plasmon polaritons
• Surface plasmon polariton (SPP)
/
m
ck
1
SPP condition1)( m
m /
mc 1
1.5 1.5 ck /
1.0
/
p
1.0
0.5 0.5 SPPs
-2 -1 0 10.0
0 1 2 3
0.0
k/kp
Excitation of SPPs
• Surface plasmon polaritons exist below the light-conel d d h– special care is needed to excite them
Kretschmann Otto (TIR)
SNOM Diffraction grating Diffraction
Zayats, Smolyaninov and Maradudin, Phys. Rep. 408, 131 (2005)
SPP applications
biological sensors subwavelength waveguides
M.A. Cooper, NRDD 1, 515 (2002) T. Holmgaard et al., APL 94, 051111 (2009)
Metallic nanoparticles
• A metallic nanoparticle inside a electromagnetic field– electrostatic limit a
0E 0E
P
cos2
30rE
din
Inside an electric field a
nanoparticle gets polarized 2 dm
uniform )(2
4)( 3 tEatpdm
dm
cos2
cos 2
3
00 raErE dm
out
• strong scattering• strong local fields
SPR condition 2 rdm
uniform
dipole dm 2)(
SPR condition
Localized surface plasmon resonance
• Assume the metal dielectric
2
• We calculate the effective
/
1)( 2 ip
• We calculate the effective medium produced by the NPs– Maxwell-Garnett formula
~
1.0
transmission
dm
dm
d
d f
22~
f 1
0.6
0.8
onse
transmission
/)1(
1~22
2
iff
LSPR
p
for :1d
0.2
0.4
absorption
fl ti
resp
o
• This is a Lorentzian!– The free electrons oscillate as
/)1( if LSPR
0.2 0.4 0.6 0.8 1.0
0.0 reflection
/p
The free electrons oscillate as a driven oscillator
– NPs are like polarizable atoms
The first nanotechnologists
• Selective absorption makes stained glass
Au and Ag nanoprisms
Maier et al., JAP 98, 011101 (2005)
Optical encoding with LSPRs
Laser Beam
Foc sing Lens
• Ag nanoparticlesinside AlN matrix
optical encoding by a
l
Mask
Focusing Lens
as-grown (PLD)
193 nm laser
1 nm
Ag (111)
Spectrally‐sensitivePlasmonic Pattern
6
8
10
laser-annealed (193 nm)
eff}
2
4
6
Im{
as-grown
2.0 2.5 3.0 3.50
Photon energy (eV)
laser-annealed (193 nm)
b i
Koutsogiorgis, Lidorikis, Patsalas et al., unpublishedreflection mode transmission mode
sub-micron feature sizes
Surface-Enhanced Raman Scattering
• due to LSPR-enhanced near-fields around field intensity around
a Au nanodisknanoparticles– enhanced absorption– enhanced re-emission 10
100
10
1
SERS f G h 1.0SERS of Graphene
Au nanodisks on graphene
graphene
Schedin et al., ACS Nano 4, 5617 (2010)
Imaging and treating cancer
• Functionalized nanoparticlestarget cancerous cellstarget cancerous cells– imaging– thermal treatment
El Sayed Huang and El Sayed
Lal, Clare and Halas, Accounts of Chemical research 41, 1842 (2008)
El-Sayed, Huang and El-Sayed, Nano Lett. 5, 829 (2005)
Enhanced solar absorption
• Metallic nanoparticles and/or t t b d
• Enhancement due to:S f h l nanostructures can be used:
– on the surface– inside the semiconductor
h b k
– Scattering from the nanoparticles: increased optical path
– LSPR near-fields: increased fields driving the absorption– on the back contact driving the absorption
Particularly important for organic Particularly important for organic and thin film solar cells
Atwater and Polman, Nature Mater. 9, 205 (2010)