Zkoušky založené na principu šíření defektů

Zkoušky lomové houževnatosti

Houževnatost materiálu udává jeho odolnost proti křehkému lomu. Ten je nebezpečným druhem porušení, neboť při malé spotřebě energie a nepatrné tvárné deformaci se často šíří velkou rychlostí. Vznik křehkého lomu závisí na řadě faktorů. Nejvýznamnějšími jsou nízká teplota, rychlost zatěžování, tloušťka konstrukce, přítomnost vrubu či výskyt vad, ale i jakost materiálu [1] .

S rozvojem používání vysoce pevných ocelí se ukázalo, že únosnost strojních součástí a konstrukcí neurčuje mez kluzu, ale odolnost proti iniciaci lomu z defektu [2] .

Vzniká nová disciplína lomová mechanika.

Respektuje významný vliv přítomnosti defektů v materiálu, pojednává o napjatosti kolem těchto defektů, o jejich chování při zatěžování statickém či dynamickém a definuje podmínky pro okamžik iniciace nestabilního lomu (z defektu).

Objevuje se nový materiálový parametr lomová houževnatost.

Stále rostoucí požadavky na zlepšené a nové vlastnosti materiálů musí být splněné při zaručení bezpečnosti, spolehlivosti a životnosti vyráběných strojů a strojních zařízení.

Týká se to zejména letecké a automobilové dopravy, tisíců kilometrů tlakových potrubí na ropu a plyn, tlakových zařízení tepelné a jaderné energetiky, ocelových mostů, lodí, ocelových konstrukcí budov, stožárů apod., tj. zařízení, u nichž selhání materiálu může mít katastrofální následky spojené s ohrožením mnohých lidských životů.

Neočekávané havárie konstrukcí se začali ve světě vyskytovat koncem 19. století. Již v té době se objevují zprávy o katastrofálních lomech potrubí, plynojemů, nádrží a jiných zařízení.

Známý je případ porušení nádrže v lednu 1919 v Bostonu, kde se náhle roztrhla nádrž naplněná 10,5.106 l melasy – několik lidí a koní se utopilo v melase, 40 lidí bylo zraněno a bylo poškozeno několik budov v sousedství i železniční trať. Po dlouholetém vyšetřování soud vynesl rozhodnutí, že nádrž se roztrhla vlivem přetížení. Zdroj: [3]

2 / 47

HISTORIE HISTORIE

Před druhou světovou válkou, když se ocelové konstrukce namísto nýtování začaly svářet, vzniklo v Evropě několik katastrofálních porušení mostů zhotovených z konstrukčních uhlíkových ocelí vyrobených ve vzduchových konvertorech. Mosty se porušily náhlým lomem při nižším provozním zatížení a po krátkém používání.

Materiálová analýza ukázala, že jde o křehké lomy, které byli iniciovány z defektů ve svarech a většina materiálů měla při provozní teplotě nízkou vrubovou houževnatost.

Avšak i při těchto častých výskytech křehkých lomů byly ještě dlouho ocelové konstrukce dimenzovány jen podle hodnoty meze statické pevnosti v tahu. Důkladnější inženýrský přístup k řešení tohoto problému nastal až po velkém počtu havárií svařovaných lodí v průběhu 2. světové války.

Zdroj: [3]

3 / 47

Od listopadu 1942 do dubna 1946 se na 976-ti svařovaných námořních plavidlech USA objevilo 1442 vážných poškození trhlinami různých velikostí. Do konce roku 1949 došlo k havárii 11 lodí typu Liberty a 8 tankových lodí jejich úplných příčným rozlomením na dvě části.

Většina těchto lomů vycházela z konstrukčních vrubů a z defektů ve svarech. Konstrukčními úpravami nosných dílů trupu lodi a vsazením zastavovačů trhlin v kritických místech se podstatně zredukoval výskyt křehkých lomů. Zkoušky materiálu lodí ukázaly, že kromě konstrukčních chyb byla jedním z primárních faktorů, které přispěly k porušení, i nízká kvalita použité oceli.

Uvedené havárie a poškození lodí přinutily Americký úřad pro lodní dopravu v r. 1947 zavést určité normy pro chemické složení oceli používaných na stavbu lodí. I když byly používány zastavovače trhlin a došlo ke konstrukčním zlepšením i k úpravě chemického složení ocelí na stavbu lodí, křehké lomy se v omezené míře vyskytovaly i nadále.

Zdroj: [3]

4 / 47

V 50. letech se totálně rozlomily dvě poměrně nové zcela svařované nákladní lodě a jeden tanker s podélným rámem, vyrobené z vylepšené oceli s využitím nových konstrukčních filozofií a při zvýšené kvalitě svarů. I po roce 1960 se nadále vyskytovaly křehké lomy v různých částech lodí.

Porušení konstrukce mostu Kings Bridge v Melbourne v r.1962 křehkým lomem při teplotě 5oC. K další velké katastrofě došlo 15. prosince 1967 při zřícení mostu Point Pleasant Bridge v Západní Virginii – tento most se zřítil bez předcházejících příznaků, přičemž zahynulo 50 lidí.

Se zvyšováním pevnosti kovů se snižuje hmotnost vyráběných zařízení, čímž je dosahována úspora surovin a energie; růst pevnosti však nezaručuje souběžný růst odolnosti proti křehkému porušení, spíše naopak.

Proto se problém optimálního využití kovových materiálů musí řešit komplexně s použitím klasické i lomové mechaniky, fyzikální metalurgie, výpočetní techniky, moderních experimentálních metod.

Cílem studia mechanických vlastností materiálů je jejich stálé zlepšování a možnost poskytnout konstruktérovi kvantitativní údaje o chování materiálů v různých podmínkách namáhání na takové úrovni, aby se v maximální míře zabránilo poruchám zařízení způsobených selháním materiálu.

Zdroj: [3] 5 / 47

Lomová houževnatost je funkcí [2] :• Chemického složení• Čistoty materiálu• Tepelného a mechanického zpracování• Teploty• Rychlosti deformace

Měření lomová houževnatosti umožňuje nový pohled na jakost materiálu a stanové přípustné velikosti defektu, který je v součásti za provozních podmínek [2] .

• lineární (elastická) lomová mechanika

• elasticko-plastická lomová mechanika

Zdroj : [2]

6 / 47

Lineární lomová mechanika Lineární lomová mechanika [2]

Uvažuje tuhé těleso (součást) jako kontinuum řídící se zákony lineární pružnosti (pružné chování), tedy přepokládá platnost lineárního vztahu mezi napětím a deformací.

Součinitel intenzity napětí KK

Irwin prokázal, že lokální napětí blízko defektu v libovolném bodě (r, Ψ) závisí na součinu σ a druhé odmocniny délky trhliny a.

– pro trhlinu v nekonečně široké desce

K=σ⋅π⋅a [N⋅mm−32 ]

– pro tuhé těleso konečných rozměrů, trhliny různých tvarů a různé způsoby zatížení

kde w je rozměr tělesa ve směru šíření trhlin; a délka trhliny

K=σ⋅π⋅a⋅f a ;w Zdroj : [2]

7 / 47

Hnací síla trhliny G Hnací síla trhliny G [2]

Při zatěžování ideálně pružného tělesa s defektem (trhlinou) je závislost mezi silou F a prodloužením ΔLel.přímková (Hookeův zákon – přímka p – viz obr.2.

Sklon přímky p vyjadřuje tuhost tělesa s trhlinou

c=ΔLel .F

[m⋅N−1]

Obr.1 Složky napětí v okolí čela trhliny.

Zdroj : [2]

8 / 47

Zdroj : [2]

9 / 47

Nastane-li při dané síle Fo zvětšení délky trhliny o da, potom pro těleso s délkou trhliny a+da je závislost mezi F a ΔL dána p’. [2]

Vlivem změny délky trhliny o da při Fo=konst. nastane uvolnění elastické (pružné) energie dE, vyjádřené plochou ΔOAB

dE=12⋅F o⋅AB

Protože platí:

dE=12⋅F

o2⋅dcda

⋅da

ΔLo=F o⋅c

ΔL'o=F o⋅c '=F o⋅c dc

da⋅da

po dosazení:

Rychlost uvolňování energie: dEda

=G=12⋅

Fo2

B⋅dcda

Zdroj : [2]

10 / 47

představuje sílu na jednotku délky čela trhliny, která se snaží způsobit šíření trhliny hnací síla trhliny [N/m].

Je funkcí vnější síly F (i napětí σ) a změny poddajnosti dc/da.

Irwin dále odvodil vztah mezi hnacísilou trhliny G a intenzitou napětí K:

G=dEda

G=1−υ2E

⋅K 2 … rovinná deformace

G=K 2

E… rovinná napjatost

Pozn.

2. Stav rovinné deformace [2]

Platí εx > 0; εy > 0; εz = 0

Zdroj : [2]

11 / 47

Protože

ε z=1E [σ z−υ⋅σ xσ y ]=0⇒σ z=υ⋅σ xσ y ≠0,

a tedy v kořeni trhliny vzniká složitá trojosá napjatost. Prakticky nastane tento stav napjatosti (rovinná deformace) pod povrchem tlusté desky. Na povrchu přejde ve

2. Stav rovinné (dvouosé) napjatosti [2]

platí:

potom:

Tento stav nastává v případě velmi tenké desky.

σ x≠0 ; σ y≠0 ;σ z=0

ε z=−υE⋅σ xσ y ≠0,

Zdroj : [2]

12 / 47

Kritériem nestabilního šíření defektu je okamžik, kdy působící síla Fjako funkce ΔL dosáhne maxima nebo inflexního bodu, tedy kdy dF/d(ΔL) = 0. V tomto okamžiku je schopnost kontroly vnějšího zatížení ztracena a lom se šíří nestabilně [2] .

Hodnotu hnací síly v tomto okamžiku označujeme Gc (či Kc) a považujeme za lomovou houževnatost materiálu [2] .

Hnací síla trhliny v průběhu zatěžování roste. Proti této síle působí odpor materiálu proti šíření trhliny R u čela trhliny tak, že až do okamžiku nestability existuje rovnováha mezi G a R [2] .

Pozn. Odpor proti šíření trhliny je analogický jako rostoucí odpor při plastické deformaci, jehož projevem je zpevňování [2] .

Za bodem nestability roste G rychleji než R viz. obr na nasledující str. [2] .

Zdroj : [2]

13 / 47

Obr. 3. Průběh hnací síly G a odporu proti šíření trhliny R v závislosti na délce trhliny a a napětí σ = σFR [2]. R – křivka představuje odpor materiálu proti šíření trhliny. V bodě A nastává nestabilní rozběh defektu a vnější napětí σ se stává lomovým napětím σFR.

Zdroj : [2]

14 / 47

Vliv tloušťky na GVliv tloušťky na Gcc(K(Kcc) a R ) a R [2]

Pro daný materiál, teplotu a rychlost zatěžování bude záviset jak vzhled lomu, tak i hodnota Gc (Kc) na tloušťce, která vyvolává změny napjatosti na čele trhliny.

Při menších tloušťkách se nedosáhne stavu rovinné deformace, ale jen stavu rovinné napjatosti. V této oblasti se lomová houževnatost označuje Kc(Gc), přičemž je závislá na tloušťce.

Stav rovinné deformace se dosáhne, že tloušťka B a délka trhliny ase rovnají a nebo jsou větší než

B ,a≥2,5⋅K IC

Re 2

Zdroj : [2]

15 / 47

SRN - stav rovinné napjatosti

SRD - stav rovinné deformace

Zdroj : [2]

16 / 47

Z obrázku dále vyplývá, že hodnota Kc v oblasti stavu rovinné napjatosti se zvyšující se tloušťkou klesá a ustálí se na hodnotě KC=KIC , při tloušťce BKRIT. Dále je na tloušťce už nezávislá.

Tuto na rozměru již nezávislou kritickou hodnotu, která odpovídá okamžiku iniciace nestabilního lomu značíme KIC a nazýváme lomovou houževnatostí.

Je mírou odolnosti proti křehkému porušení tělesa s definovanou trhlinou. Je významnou materiálovou charakteristikou, zachycující vliv celé předchozí výrobní „historie“.

Metodika zkoušení a vyhodnocení Je dána ČSN 42 0347. Užívá se zkušebních těles, opatřených

vrubem, prodlouženým únavovou trhlinou. Tělesa se namáhají kvazistaticky tříbodovým ohybem (těleso A) nebo excentrickým tahem (těleso B) a registruje se závislost “zátěžná síla – rozevření“.

Ze síly FQ, odpovídající okamžiku „rozběhu“ trhliny se vypočte předepsaným způsobem příslušná hodnota součinitele intenzity napětí KQ jako funkce rozměrů tělesa a délky trhliny.

Zdroj : [2]

17 / 47

Je-li splněna podmínka

Je KQ hledanou lomovou houževnatostí KIC.

B ,a≥m⋅K IC

Re 2

K Q=

FQ

⋅Y

a⋅B

Y=6⋅cb

1

2⋅[1,93−3,07⋅ cb 14 ,53⋅cb

2

−25 ,11⋅cb

3

25 ,8⋅cb

4

]

a , c≥2,5⋅K Q

Re 2

⇒ K IQ=K IC Zdroj : [2]

18 / 47

Tvary a způsob zatížení těles při zkoušce KIC(a), určení síly FQ (b).

Zdroj : [2]

19 / 47

V provozu působí často na strojní součásti síla, která se cyklicky mění, popř. Její působení je dynamického charakteru. Rázové působení síly je velmi nebezpečné, neboť to může iniciovat náhlou destrukci materiálu, ke které by při statickém zatížení nikdy nedošlo.

Náhlý lom vzniklý rázovým působením síly má obvykle ve svém

okolí jen nepatrné deformace (křehký lom). Zatímco u stejného materiálu, který je zatěžován statickou silou, dojde před porušením k rozvoji tvárné deformace (tvárný lom).

Ke zjištění jak se chová materiál při náhlém vzrůstu namáhání slouží zkoušky rázem.

Rázové zkoušky za normálních teplot

Podle způsobu jakým působí síla při rázu lze tyto zkoušky rozdělit na:10.rázové zkoušky v tahu a tlaku11.rázové zkoušky v ohybu – tato zkouška má největší význam12.rázové zkoušky v krutu

RÁZOVÉ ZKOUŠKY RÁZOVÉ ZKOUŠKY

Zdroj : [2]

20 / 47

Rázová zkouška v ohybu má z rázových zkoušek největší význam. Používá se zejména u ocelí. Vzhledem k vysoké houževnatosti ocelí by někdy nedošlo k porušení (přeražení) zkušebního tělesa, ale jen k plastické deformaci. Proto se opatřují zkušební tyče vrubem. V jeho dně dochází při úderu ke koncentraci napětí a vzniká oblast složité napjatosti, což zvýší pravděpodobnost křehkého porušení tělesa. Jde tedy většinou o vrubovou zkoušku rázovou.

Protože však i při geometrické podobnosti vzniká u tyčí různých rozměrů ve dně vrubu při rázu rozdílná napjatost, nelze výsledky získané na tyčích různých rozměrů srovnávat. Proto jsou tvar i rozměry zkušebních těles stanoveny normou.

Podle způsobu uložení tyče, na niž dopadá ráz, rozdělujeme rázové zkoušky na zkoušky podle Charpyho (tyč je uložena na dvou podporách) a zkoušky podle Izoda (tyč uchycena letmo).

RÁZOVÉ ZKOUŠKY - CHARPY, IZOD RÁZOVÉ ZKOUŠKY - CHARPY, IZOD [1]

21 / 47

RÁZOVÉ ZKOUŠKY - CHARPY, IZOD RÁZOVÉ ZKOUŠKY - CHARPY, IZOD [2] ZKOUŠKA VRUBOVÉ HOUŽEVNATOSTI K [J] - nárazová práce potřebná k přeražení vzorku měla by se

vztahovat k deformovanému objemu – problém, vztahuje se k velikosti původního průřezu v místě vrubu => nemá fyzikální charakter

KC = K / So [J/cm2] — vrubová houževnatost

Faktory ovlivňující KC:– rychlost zatěžování: 4-7 m/s – způsob namáhání: trojbodý

symetrický ohyb – stav napjatosti– tvar a rozměry tyče — dle ČSN– tvar a rozměry vrubu — dle ČSN– U-vrub, V-vrub– jakost povrchu– velikost zrna– orientace vrubu ke směru– tváření– teplota

174180°

183150°

115120°

7190°

6460°

6730°

61

KC[J/cm2]

úhel vrubu

vzorek

22 / 47

CHARPYHO KLADIVO CHARPYHO KLADIVO [4]

energie rázu: 250-300 J

23 / 47

Jeho historie sahá do roku 1901, kdy v Budapešti na sjezdu Mezinárodního svazu pro technické zkoušení materiálu přednášel Francouz G. Charpy o svých zkušenostech stanovení houževnatosti přerážením prismatických tyčí opatřených vrubem.

V roce 1909 bylo na kongresu v Kodani doporučeno normování Charpyho zkoušky, která se brzy na to ujala po celém evropském kontinentě.

V Anglii navrhl Izod odlišný způsob provedení zkoušky. Izod vetknul tyč až ke vrubu obr. Rozdíl obou způsobů spočívá v tom, že u Charpyho zkoušky narazí kladivo na zkoušenou tyč v rovině lomu, zatímco u Izodovy zkoušky je ráz veden na místo od lomu vzdálené. Zkoušky Izodova byla zavedena v Anglii

a částečně i v Americe.

Princip rázové zkoušky dle Izoda

Zdroj: [3]

24 / 47

CHARPYHO KLADIVOCHARPYHO KLADIVOVELIČINY PRO URČENÍ ENERGIE

G - kývající hmota (kladivo a část závěsu) r - poloměr dráhy břitu kladiva H - původní výška kladiva h - výška vykývnutí kladiva

WK - kinetická energie kladiva, která se spotřebuje na:WP - energie na deformaci a lom tělesaWp’ - energie na vychýlení kladiva do výšky h Wp, = G . h

K = WK - W p,= C ( H - h )= G(h1+ h2)= G ( r . cos (180 - α) + r . cos β)= G r ( cos β - cos α )

Zdroj : [2] 25 / 47

ZMĚNA MECH. VLASTNOSTI UHLÍKOVÉ OCELI S TEPLOTOU

– při krátkodobých zkouškách

Re

Rm – má lokální maximum

A, Z – mají lokální minimum

ZKOUŠKA VRUBOVÉ HOUŽEVNATOSTIZKOUŠKA VRUBOVÉ HOUŽEVNATOSTIPROVEDENÍ

2. při pokojové teplotě – orientačně informativní význam

3. při více teplotách – hodnocení přechodu z houževnatého lomu na křehký

Zdroj : [2]

26 / 47

Joffe sestrojil diagram viz obr., který vysvětluje tzv. křehkost za studena.

Tento diagram je sestrojen pro monokrystal kuchyňské soli. Jsou zde zakresleny dvě křivky v závislosti na teplotě. Křivka R K zachycuje tzv. mez pevnosti v kluzu a křivka R T mez pevnosti v kohezi.

Z diagramu vyplývá, že hodnota RT

zůstává při změně teploty stálá, kdežto hodnota RK s klesající teplotou rychle vzrůstá a protíná přímku RT v bodě a. Tento bod odpovídá tzv. kritické teplotě křehkosti. Při teplotách pod tímto kritickým bodem má na charakter porušení největší vliv křehký stav před lomem. Za teplot vyšších než je kritická teplota křehkosti nastává porušení v oblasti tvárné deformace.

LUDWIK - JOFFEHO TEORIELUDWIK - JOFFEHO TEORIE

Diagram křehkosti za studena pro sůl kamennou RK mez pevnosti v kluzu, RT mez pevnosti v koheziZdroj: [5]

27 / 47

Lomy houževnatého a křehkého charakteru se mohou objevit u téže oceli, a ukazují na to, že otázka přechodu křehkého stavu do houževnatého, vysvětlená Joffem na monokrystalu NaCl, najde i zde svoji obdobu.

Převedeme-li diagram z monokrystalu na polykrystalické materiály, pak má kritická teplota křehkosti určité rozmezí RKmax RKmin

a RTmax RTmin obr. V tomto rozmezí se vyskytují oba druhy

porušení, jak křehké tak tvárné. Jestliže se u některých materiálů, jako jsou např. slitiny hliníku a mědi se křivky RK a RT

neprotínají, pak jsou tyto materiály necitlivé na pokles teploty při rázu, neboť jejím snižováním se nemění dynamická houževnatost.

Diagram křehkosti pro polykrystalické struktury,b – změna dynamické houževnatosti v kritickém rozmezí křehkosti

Zdroj: [5]

28 / 47

Hlavním činitelem, který vedle deformační rychlosti a velikosti vrubu má zásadní vliv na vrubovou energii je teplota při které dojde k přeražení vzorku. Hlavní význam zkoušky rázem v ohybu spočívá v určení přechodové teploty TP, tj,. teplota pod níž se materiál chová křehce. Nad touto teplotou má lom tvárný charakter.

Způsoby zjišťování přechodové teploty Pro stanovení přechodové teploty neplatí žádná závazná norma.

Protože není přechodová teplota jednoznačně definována, existuje více kritérií jejího určování. Stanovení přechodové teploty lze zjistit některým z následujících způsobů:

6. Nejnižší teplota, při níž je lom zkušební tyče v celém průřezu houževnatý.

7. Teplota při níž houževnatý lom tvoří 50% celkového lomové plochy.8. Teplota odpovídající střední hodnotě vrubové houževnatosti (dle

Daviděnka)9. Teplota odpovídající inflexnímu bodu křivky teplotní závislosti

vrubové houževnatosti.10.Teplota odpovídající dohodnuté vrubové houževnatosti Zdroj: [5]

29 / 47

Teplotní závislost vrubové houževnatosti a) schéma průběhu; b) způsoby stanovení přechodové teploty

Zdroj: [5]

30 / 47

Přehled nejdůležitějších vlivů na polohu Přehled nejdůležitějších vlivů na polohu přechodové teplotypřechodové teploty

Zdroj: [5]

31 / 47

Neporušené a porušené zkušební tyče

Neporušená zkušební tyč před experimentem – č. 1 a zkušební tyč po provedení experimentu (pouhé ohnutí tyče – č. 2, příp. její nalomení – č. 3 v případě, že energie rázu nebyla dostatečná na přeražení tyče, a tyč porušená křehkým lomem – č. 4).

Zdroj: [3]

32 / 47

Tvárné porušení zkušební tyčky 12 060 přeražené při teplotě 100°C.

Křehké porušení zkušební tyčky 12 060 přeražené při teplotě 20°C.

Smíšené porušení zkušební tyčky 12 060 přeražené při teplotě 65°C.

Zdroj : [5]

33 / 47

Transkrystalické dutinové tvárné porušení oceli 12 060

přeražené při teplotě 100°C.

Transkrystalické křehké porušení oceli 12 060

přeražené při teplotě 20°C.

Zdroj : [5]

34 / 47

ZKOUŠKA VRUBOVÉ HOUŽEVNATOSTI ZKOUŠKA VRUBOVÉ HOUŽEVNATOSTI

VÝHODY:– jednoduchost– ekonomická a časová nenáročnost– porovnání různých stavů jednoho materiálu– porovnání různých materiálů navzájem– měření - při pokojové teplotě - orientačně informativní význam– při více teplotách => přechodová křivka => přechodová teplota

NEVÝHODY:– tT - udává jen min. teplotu, při které může být materiál provozován

• neudává krit. napětí, které při dané teplotě způsobí porušení

• vztahuje se pouze na zkušební těleso určitých rozměrů

– malá plocha pro vyhodnocení a posouzení charakteru lomuZdroj : [2]

35 / 47

ZKOUŠKY ZALOŽENÉ NA PŘECHODOVÉ TEPLOTĚZKOUŠKY ZALOŽENÉ NA PŘECHODOVÉ TEPLOTĚVÝHODY:– stanovení teploty, nad kterou nemůže nastat nestabilní růst trhliny s

přípustnou velikostí– korelace parametrů zkoušek a skutečných podmínek;

• pro ocelové plechy tT DWTT

• pro tlustostěnné části tZT

- podmínka pro konstrukční materiály:tzTσopr. = tpr - tB

tzTσopr. – teplota zastavení trhliny při provozním napětí σpr.

a při dovolené velikosti defektu cdov.

tpr – provozní teplota tB - přídavek teploty na bezpečnost

NEVÝHODY:- hodnotí odolnost materiálu proti křehkému porušení z hlediska šíření

defektu, ale nevyjadřuje odolnost materiálu proti iniciaci křeh. trhliny- odolnost proti křehkému porušení není vyjádřena kvantitativně

příslušným napětím, které by umožnilo dimenzování konstrukcí- nelze aplikovat na materiály, které nemají přechod z houževnatého

stavu do křehkého (austenitické oceli, vysokopevné hliníkové slitiny)- odstranění: přístupy lomové mechaniky

Zdroj : [2]

36 / 47

Zkoušky rázem v ohybu provádíme za různých teplot – dostaneme tak velké množství údajů o hodnotách nárazové práce při různých teplotách.

Po grafickém zpracování těchto experimentálních výsledků získáme tzv. přechodové křivky (ilustrační příklad přechodové křivky je uveden na obr). Čím více údajů máme k dispozici, tím jsou tyto křivky přesnější.

Pro některé materiály má uvedená závislost dramatický průběh (křivka a), pro některé vcelku nezajímavý (křivka b).

Naneštěstí výraznou závislost nárazové práce na teplotě vykazují právě běžně používané konstrukční materiály – uhlíkové oceli s prostorově centrovanou kubickou mřížkou (bcc). Naopak materiály s kubickou plošně centrovanou mřížkou (fcc) některé kovy s hexagonální mřížkou vykazují jen velmi pozvolný a hlavně relativně plynulý nárůst nárazové práce s rostoucí teplotou.

Zdroj : [3]

37 / 47

Na křivce bcc materiálu je možno vysledovat přechodovou (tranzitní) oblast, v níž dochází v relativně úzkém intervalu teplot k velkému poklesu nárazové práce – dá se říct, že materiál při poklesu teploty přes uvedený interval zkřehne.

Šířka teplotního intervalu a jeho poloha na teplotní ose stejně jako velikost poklesu nárazové práce závisí na materiálu.

Poloha tranzitní oblasti na teplotní ose je specifikována pomocí tzv. přechodové neboli tranzitní teploty TT. Je to teplota charakteristická pro daný materiál.

PRACOVNÍ TEPLOTA SOUČÁSTI – V OBLASTI TVÁRNÉHO (HOUŽEVNATEHO) LOMU!!!

Zdroj : [3]

38 / 47

ZKOUŠKA TEPLOTY NULOVÉ HOUŽEVNATOSTI ZKOUŠKA TEPLOTY NULOVÉ HOUŽEVNATOSTI NDT - nil ductility temperature- vyjadřuje odolnost materiálu proti nestabilnímu šíření trhliny

ZKUŠEBNÍ TĚLESO - ploché ocelové těleso 1 - navařený křehký návar - tvrdá elektroda 2 - s vyfrézovaným vrubem - tj. iniciátor lomu

NAMÁHÁNÍ TĚLESA.- trojbodový ohyb dynamickou silou s omezeným průhybem pomocí

narážky 3, tak, že při max. průhybu yk se na tahové straně napětí rovná mezi kluzu Re.

Zdroj : [2]

39 / 47

PROVEDENÍ ZKOUŠKY

rázové namáhání při snižujících se teplotách

NDT– nejvyšší teplota, při které přechází

lom z návaru do základního materiálu

– koreluje s přechodovou teplotou: nachází se v oblasti dolního ohybu přechodové křivky

– materiálová charakteristika při daném stavu napjatosti pro b > b0

VÝHODY:- přiblížení skutečným poměrům: napětí, složitá napjatost,

vrubové účinky defektů- určení teploty, při které nastává křehké porušení (σ < Re)- pomocné hledisko: hodnota spotřebované energie odpovídá

přibližně energii pro šíření trhliny (díky snadné iniciaci)

Zdroj : [2]

40 / 47

ZKOUŠKA VELKÝCH TĚLES NA RÁZOVÝ OHYBZKOUŠKA VELKÝCH TĚLES NA RÁZOVÝ OHYBDROP WEIGHT TEAR TEST - DWTTDROP WEIGHT TEAR TEST - DWTT

tT DWTT – přechodová teplota ocelových plechů na tlakové potrubí

ZKUŠENÍ TĚLESO

– velké zkušební tyče se skutečnou tloušťkou plechu

– ostrý lisovaný V vrub

NAMÁHÁNÍ TĚLESA

– trojbodý ohyb rázem

PROVEDENÍ ZKOUŠKY- padostroj nebo velkokapacitní kyvadlové kladivo – energie rázu musí stačit k přeražení jedním úderem

- různé zkušební teploty

- i pro vzorky se svarem (v ose vrubu)

Zdroj : [2]

41 / 47

PHL – podíl houževnatého lomu

PKL = 100 – PHL …. podíl křehkého lomu

tT DWTT - přechodová teplota odpovídající PHL = 75%

- koreluje s přechod. teplotami naměřenými na skutečných potrubích

- pokud se vyhodnotí pro PHL = 85% odpovídá zkoušce vrubové houževnatosti (Charpy) na tělesech s V vrubem

Zdroj : [2]

42 / 47

TZT - teplota zastavení trhliny CAT - crack arrest temperature

ZKUŠEBNÍ TĚLESO - ploché těleso se skutečnou tloušťkou s

vrubem- přivaří se k upínacím hlavámNAMÁHÁNÍ TĚLESA- tahové napětí - dle provozu (např. tlakové

nádoby)PROVEDENÍ ZKOUŠKY- teplotní gradient

- ochlazování - strana s vrubem- ohřev - druhá strana

- úder na straně s vrubem => iniciace trhliny, šíření trhliny kolmo na směr tahového napětí

- oblast s nízkou teplotou (podtranzitní): šíření velkou rychlostí- 1000 m/s

- oblast s vyšší teplotou: zpomalení šíření, zastavení trhliny při t = tZT

Zkouška teploty zastavení trhliny podle RobertsonaZkouška teploty zastavení trhliny podle Robertsona

Zdroj : [2]

43 / 47

tZT- charakterizuje schopnost materiálu zastavit šíření trhliny při daném nominál. napětí σ

~ na působícím napětí σ ~ na velikosti trhliny c ~ na tloušťce materiálu B

σ0- mezní napětí: σ < σ0=> nešíří se křehká trhlina

FTE - fracture transition elastic přechodová teplota lomu v elastickéoblasti deformace t >FTE => nešíříse křehká trhlinaLTTR - limiting transition temperature

range - hranice rozsahu teplot zastavení

trhliny

Robertsonova přechodová křivka teploty zastavení trhliny Zdroj : [2]

44 / 47

DIAGRAM ANALÝZY PORUŠENÍDIAGRAM ANALÝZY PORUŠENÍFAD - fracture analysis diagram

- závislost charakteru porušení na napětí σ, teplotě t a velikosti defektu c

- analyzuje podmínky vzniku lomu

- platí pro jeden materiál

SESTROJENÍ - 2 Robertsonovy křivky pro tloušťky b1 < b2 > 75 mm

- 2 části:

Zdroj : [2]

45 / 47

1. t<NDT:nestabilní šíření trhl.:

~ stabilita trhliny nezávisí na t~ na délce trhliny c~ na velikosti napětí trhlina se šíří, pokud při určitém nap.

σ dosáhne c = ckrit , ckrit při σ , σ vyvolávající křeh. lom nezávisí na t.

2. t>NDT:uplatňuje se princip přechodu: stabilita trhliny ~ na tčára B1 – FTPb1 - odpovídá napětí na mezi kluzu při c1 = ckrit

FTPb1 - fracture transition plastíc - přechodová teplota plastického lomu, tj. maximální teplota, pod kterou mohou vznikat lomy v elasto-plastické oblasti při σ < Rm

body B2, B3, B4 - počátky ínterpolačních čar pro b1

pro b2 odpovídajících kritickým délkám trhliny c2, c3, c4

body B2, B3, B4 - určují σ a t, při kterých začíná nestabilní růst trhliny příslušející kritickým délkám trhliny c2, c3, c4.

σ < Ro - nenastává křehké porušení ani při max. velikosti defektů T > TZTb1 - nenastává křehké porušení pro tloušťku b1 T > TZTb2 - nenastává křehké porušení pro tloušťku b2

Zdroj : [2]

46 / 47

LITERATURALITERATURA

[1] Macek K., Zuna P.: Strojírenské materiály. ČVUT 2003.

[2] Podklady pro cv ze Strojírenských materiálů v letech 2000-2005. KMM. ZČU v Plzni.

[3]http://www.fme.vutbr.cz/opory/pdf/umvi/zk.raz.ohybu.pdf#search=%22zkou%C5%A1ky%20podle%20Izoda%20%22

[4] http://mujweb.atlas.cz/www/pk80/pub/st/data/st1/zk3_2.htm

[5] Doc. Dr. Ing. A. Kříž: Podklady pro cv z NM.