1
Fyzikální chemie 1: Termodynamika Sylabus přednášky Bohuslav Gaš Doporučená literatura: P.W. Atkins: Physical Chemistry, Oxford University Press W.J. Moore: Fyzikální chemie, SNTL, Praha Dvořák, Brdička: Základy fyzikální chemie, Academia, Praha
Základní pojmy Hmota (látka) x záření množství látky - mol Avogadrova konstanta NA = 6,023x1023 mol-1
Extenzivní veličiny - hmota, objem... Intenzivní veličiny - teplota, hustota, tlak… Molární veličiny molární hmotnost molární objem molární koncentrace, molalita Energie - schopnost konat práci zákon (teorém) zachování hmoty a energie Jednotky energie • kinetická energie • rotační energie • potenciální energie - výsledek pozice Energie pohybu molekul - translace, rotace, vibrace Tepelná energie Ekvipartiční princip klasické fyziky: - každý stupeň volnosti má stejnou střední energii Energie je kvantovaná
h = 6,625×10-34 Js je Planckova konstanta, je kmitočet vlnění
hE
2
Vlastnosti plynů Stav látky je definován jejími fyzikálními vlastnostmi Stavová rovnice je matematický vztah mezi tlakem p, teplotou T, objemem V a množstvím n Jednotky tlaku a teploty Standardní hodnoty tlaku a teploty Gay-Lussacovův zákon V = V0(1+51,372/q)
Absolutní teplota T Teplotní stupnice se definuje trojným bodem 273,16 K Boylův zákon pV = konst. pro danou teplotu Stavová rovnice ideálního plynu
Kinetický model ideálního plynu Plyn se skládá z molekul o hmotnosti m, a průměru d, které se pohybují náhodně Rozměr molekul je zanedbatelný oproti střední dráze mezi srážkami Molekuly spolu neinteragují, pouze se dokonale pružně srážejí
c střední kvadratická rychlost
f(v) rozložení rychlosti
1111 082,0314,8
molKatmlmolKJR
TRnpV
22 ,3
1vcnMcpV
m
kT
M
RTc
33
kT
mvv
kT
mvf
2exp
24)(
222
3
3
střední kvadratická rychlost
střední rychlost
𝛼 = √2𝑘𝑇
𝑚
nejpravděpodobnější rychlost
střední energie Mezimolekulové srážky
srážková frekvence
m
kTc
3
m
kTc
8
kTmcvmmv2
3
2
1
2
1
2
1 222
NcV
Ncz 12
2
4
hustota srážek A - A
hustota srážek A - B
střední volná dráha
počet nárazů na povrch stěny
Reálné plyny
definice kompresibilitního faktoru z
viriální rozvoj kompresibilitního faktoru z Boyleova teplota – teplota při níž B = 0
van der Waalsova rovnice Kritické veličiny. Vztah mezi kritickými veličinami a konstantami a, b van der Waalsovy rovnice
211
2
1
2
1NcNzZAA
NNkT
ZAB21
2/18
z
c
NcZS1
4
1
RT
pvz
....12
v
C
v
Bz
RTbvv
ap
2
5
1. věta termodynamická
U je vnitřní energie, wobj objemová práce reverzibilní a ireverzibilní děje stavové funkce a nestavové funkce
pro V = konst., nulová externí práce
definice entalpie H
pro p = konst., nulová externí práce
tepelné kapacity při konst objemu a tlaku, definice
pro jakoukoliv látku
𝑐𝑉 =3
2𝑅
pro ideální plyn
wqU ddd
wqU
Vpw extobj dd
qU dd
pVUH
qH dd
V
VT
UC
p
PT
HC
Vp
VpT
p
T
VTcc
Rcp2
5
Rcc Vp
6
objemová práce při ireverzibilním ději
objemová práce při reverzibilním ději (pext = p)
expanze a komprese ideálního plynu:
izotermická
adiabatická
Termochemie entalpie (teplo) tání, varu, sublimace entalpie (teplo) tuhnutí, kondenzace entalpie (teplo) reakční, slučovací, spalná
závislost reakčního tepla na teplotě - Kirchhoffova rovnice:
Hessův zákon
Vpw extobj dd
Vpwobj dd
.konstpV
V
p
c
ckonstpV .,
2
1
2
1
dd)()( .,,12
T
T
lvýchp
T
T
prodp TCTCTHTH
j
slučjjreakč HH 0,
0
7
Některé tepelné kapacity:
Problém tepelných kapacit víceatomových plynů přispěl ke vzniku kvantové fyziky Entropie
definice entropie systému
definice entropie okolí
2. věta termodynamická Entropie izolovaných systémů narůstá, jestliže v nich probíhají spontánní (ireverzibilni, nevratné) procesy
Clausiova nerovnost, > spontánní, = rovnováha Je-li S = S(V,T), pak:
Je-li S = S(p,T), pak:
cv [J K-1
mol-1
] cp [J K-1
mol-1
]
Ar 12,48 20,79
He 12,48 20,79
N2 20,74 29,12
CO2 28,46 37,11
H2O(l) 75,291
H2O(g) 33,51
Ag 25,351
C(diamant) 6,113
T
qS revd
d
T
qS
dd
0d
d T
qS
TT
CV
T
pS V
V
ddd
TT
Cp
T
VS
p
p
ddd
8
Tepelné stroje, tepelná čerpadla
Carnotova účinnost tepelného stroje
𝜀 =|𝑞ℎ|
|𝑤𝑚𝑎𝑥|=
𝑇ℎ𝑇ℎ − 𝑇𝑐
Ideální účinnost tepelného čerpadla
definice Helmholtzovy energie
definice Gibbsovy energie
děje za konst. objemu a teploty (< spontánní, = rovnováha):
děje za konst. tlaku a teploty (< spontánní, = rovnováha):
spojená 1. a 2. věta termodynamická
termodynamická stavová rovnice
h
c
h T
T
q
w 1
max
TSUA
TSHG
0d A
0d G
VpSTU ddd
pT
pT
V
U
VT
9
Diferenciální vztahy:
Maxwellovy rovnice:
Další vztahy:
závislost Gibbsovy energie na teplotě, Gibbsova-Helmholtzova rovnice
závislost Gibbsovy energie na tlaku
definice chemického potenciálu čisté látky
VpSTU ddd pVSTH ddd
pVTSG ddd VpTSA ddd
VS S
p
V
T
pSS
V
p
T
pTT
V
p
S
VT T
p
V
S
pV
UT
S
U
SV
V
p
HT
S
H
Sp
Vp
GS
T
G
Tp
pV
AS
T
A
TV
2T
H
T
G
Tp
Vp
G
T
gn
G
Tp
,
10
chemický potenciál m ideálního plynu, p0 = 101 325 Pa, standardní tlak
definice fugacity f reálného plynu g fugacitní koeficient
výpočet fugacitního koeficientu reálného plynu
Fázové změny čistých látek Fáze je forma látky, která je v určité části prostoru homogenni, jak v chemickém složení, tak ve fyzikálních vlastnostech Fázové rozhrani je hranice v prostoru rozdělující dvě fáze Podmínka rovnováhy: Chemický potenciál každé látky je stejný ve všech částech systému, nezávisle na tom, z kolika částí se skládá
Gibbsův zákon fází f počet fází, v počet stupňů volnosti, s počet složek Rovnováha mezi dvěma fázemi
Clapeyronova rovnice
zintegrovaná
0
0 lnp
pRT
pfp
fRT ,ln
0
0
p
pp
z
0
d1
ln
2 svf
vT
h
T
p
d
d
1
212 ln
T
T
v
hpp
11
Rovnováha kondenzovaná fáze - plyn
Clausiusova-Clapeyronova rovnice
zintegrovaná obsah vodní páry ve vzduchu relativní vlhkost a její závislost na teplotě
Směsi parciální molární veličiny
parciální molární objem
celkový objem
chemický potenciál složek směsi Platí:
2d
ln d
RT
h
T
p
211
2 11ln
TTR
h
p
p
Tpnni
i
ijn
VV
,,
2211 nVnVV
Tpnni
i
ijn
G
,,
i
ii ntSpVG dddd
12
Chemický potenciál kapalných směsí
* vztahuje se k čisté látce
ideální roztok - Raoultův zákon
zředěný roztok - Henryho zákon
Koligativní vlastnosti roztoků zvýšení bodu varu:
snížení bodu tuhnutí:
rozpustnost
osmotický tlak, van’t Hoffova rovnice Fyziologické hodnoty osmolarity: plazma 300-320 mosmol/l, moč 850 mosmol/l
*
* lnA
AAA
p
pRT
*
AAA pxp
BBB Kxp
*
, 11ln
A
AvýpA
TTR
hx Bm
Avýp
AAc
h
MRTT .
,
2*
TTR
hx
A
AtáníA
11ln
*
,Bm
Atání
AAc
h
MRTT .
,
2*
TTR
hx
B
BtáníB
11ln
*
,
RTc
13
Var směsi kapalin
BABBBAAA pppxppxpp ,, **
p
py
p
py B
BA
A ,
)( ***BAAB ppxpp
)( ***
**
ABAA
BA
ppyp
ppp
destilace, rektifikace, fázové diagramy p-x, T-x, azeotroické směsi, destilace vodní párou Aktivita a, definice:
plynná směs
roztok
směšovací Gibbsova funkce pro chemickou reakce A B:
mixABAB GxGGGG )( 000 A
ABA
A x
xRTGG
x
G
1ln
d
d 00
iii aRT ln0
000 p
p
p
p
p
fa iiiii
0
,
0
,
m
im
m
iim
ic
c
c
ca
))1ln()1()ln(())ln()ln(( AAAABBAAmix xxxxnRTxxxxnRTG
14
v minimu: A
BAB
x
xRTGG ln00
Chemické rovnováhy Reakční Gibsova energie - definice:
Platí:
Změna standardní Gibbsovy energie
Vypočte se třeba jako:
V rovnováze je
Proto:
Tp
r
GG
,
J
JrrJaQQRTGG
,ln0
0Gr
látkyvých
sluč
produkty
slučr GGG.
000
0 Gr
KRTGQRTG rrovnr lnln0 00
15
neboli:
Závislost rovnovážné konstanty na teplotě (van’t Hoffova rovnice) Rovnovážná konstanta na tlaku nezávisí, na tlaku však může u plynných reakcí záviset rovnovážné složení Výpočet rovnovážného složení reakční směsi Homogenní a heterogenní chemické rovnováhy
KRTGr ln0
2
0
d
lnd
RT
H
T
K
16
Transportní děje
x
cDJ
d
d 1. Fickův zákon – difuzní transport je úměrný gradientu
koncentrace, D difuzní koeficient
vcJ Transport konvekcí s rychlostí v
uEcJ Transport elektromigrací s mobilitou u, E intezita elektrického pole Difuzní rovnice taky 2. Fickův zákon – rozložení koncentrace v závislosti na souřadnici a čase
2
2
d
d
x
cD
t
c
Povrchové napětí
Sw dd koeficient povrchového napětí
ghr
2 kapilární elevace – vzlínání