Geometrická optikaOptická soustava
soubor optických prvků (čoček, hranolů, zrcadel, planparalelních desek, děličů svazku, difrakčních a jiných prvků), které jsou navzájem uspořádány určitým způsobem tak, aby optická soustava splňovala dané fyzikální a geometrické požadavky
úkolem optické soustavy (podle představ geometrické optiky) je transformovat svazek paprsků do optické soustavy vstupující ve svazek paprsků požadovaných vlastností z optické soustavy vystupující
vstupní svazek výstupní svazek
Geometrická optikaOptická soustava – optické zobrazování
Předmět
O´
Obraz
Optickásoustava P
O
P(x,y) - bod předmětu
x
y
P´(x´,y´) - obraz bodu P(x,y)
P´
x´
y´
P´
Geometrická optikaDůležité roviny optické soustavy
při vyšetřování a navrhování optických soustav je možné provádět obecný propočet libovolného paprsku soustavou
pro jednoduchost se často ovšem provádí výpočty pouze v tzv. meridionálnía sagitální rovině
sagitálnírovina
meridionálnírovina
optická osa z
paprseky
zx
Geometrická optikaOptická soustava – optické zobrazování
homocentrický svazek
nehomocentrický svazek
Geometrická optikaPředmět
Optické zobrazení
Obraz
Sdružené body
P
Ox
y
P´
x´
y´
P´O´
množina bodů, které jsou zdrojem primárního resp. sekundárního záření
transformace, která převádísvazek paprsků do optickésoustavy vstupující ve svazek paprsků z optické soustavy vystupující
množina bodů, které odpovídajípředmětu zobrazenému optickou soustavou
dva body, z nichž jeden je obrazem druhého
Geometrická optikaOptická soustava – optické zobrazování
AA′OS OSB
B′
skutečný (reálný) obraz
nekutečný(zdánlivý) obraz
Geometrická optikaIdeální optická soustava
každému bodu předmětového prostoru odpovídá právě jeden bod obrazového prostoru ),,(),,( zyxzyx ′′′⇒
každé přímce (úsečce) v předmětovém prostoru odpovídá právě jedna přímka (úsečka) v obrazovém prostoru
každé rovině předmětového prostoru odpovídá právě jedna rovina v obrazovém prostoru
),,( zyxxx ′=′ ),,( zyxyy ′=′ ),,( zyxzz ′=′stigmatické zobrazení
A A′OS
zobrazení, které každému bodu A(x,y,z) předmětu přiřazuje určitý bod v obrazovém prostoru A´(x´,y´,z´)
Geometrická optikaIdeální optická soustava
geometrickou transformací, která splňuje předpoklady ideální optickésoustavy je kolineace
DCzByAxdzcybxaz zzzz
++++++
=′DzCyBxA
dzcybxaz zzzz
′+′′+′′+′′′+′+′+′
=
O
x
y
x´
y´
O´P´
Q´
R´
P
QR
∞=′z 0=+++ DCzByAx
ohniskové roviny
∞=z 0=′+′′+′′+′′ DzCyBxA
Geometrická optikaOsově souměrná soustava
zobrazovací rovnice pro y´ a x´ jsou stejnépočátky souřadných soustav O,O´ volíme v ohniskových rovinách
Czdz z=′
Czyb
y y=′
pzyy += 0
qzzz += 0
Cb
pxdyb
y y
z
y +′=′ 0
Cb
qxdzb
z y
z
y +′=′ 0
paprsek
hdb
zydb
z
y
z
y ±=+±=σ′ 20
20tg
všem paprskům, kteréprotínají předmětovou rovinu ve stejné vzdálenosti h od osy
odpovídají v obrazovém prostoru paprsky svírající
stejný úhel σ′ s osou a naopak
σ±=′+′±=′ tg20
20 C
bzyh y
Cb
f y−=y
z
bdf −=′
ohniskové vzdálenosti
OShh′ σ′σ
Geometrická optikaffzz ′=′ y
fz
zyfy
′′
−=−=′Zobrazovací (Newtonova) rovnice vztažená k ohniskům
F′1O
n′n
2O
ξ ξ′
∞
H H′
h h′
f ′+)( z′+)(z)(− f)(−
F
∞
soustavaoptická
Geometrická optikaZákladní body optické soustavy
obrazovým ohniskem F´ nazýváme obraz nekonečně vzdáleného bodu na optické ose
předmětovým ohniskem F´ nazýváme bod na optické ose soustavy v předmětovém prostoru, jehož obraz leží v nekonečnu
F - předmětové ohniskoF´ - obrazové ohnisko H, H´ - hlavní bodym(H,H´) = h´/h = 1
F′1O
n′n
2O
ξ ξ′
∞
H H′
h h′
f ′+)(f)(−
F
∞
soustavaoptická
ffnn −=′⇒′=
Geometrická optikaPříčné zvětšení optické soustavy
yy
yym
′=′
=dd
určeno jako poměr změny příčné velikosti obrazu a velikosti předmětu
příčné zvětšení nezávisí na příčné velikosti předmětu, ale závisí na jeho vzdálenosti od optické soustavy
m = 1 … obraz je stejně velký jako předmět|m| < 1 … obraz je menší nežli předmět|m| > 1 … obraz je větší nežli předmětm < 0 … obraz je převráceným > 0 … obraz je vzpřímeným = 0 … předmět v nekonečnu
F′
F
ξ ξ′
H H′
h h′
f ′q f
AA′
η
η′
y′−)(
By)(+
P P′
Q′Q
q′
B′
m = -2
soustavaoptická
Geometrická optikaZobrazovací rovnice
fy
qy ′
−=qy
fy
′′
−=′
ffqq ′=′Newtonova
zobrazovací rovnice
faq −= faq ′−′=′
1
2 1=+′′
af
af zobrazovací
(Gaussova) rovnicevztažená na hlavní
body
příčné zvětšení
)( faf
qf
yym
−−=−=
′=
ffa
fq
yym
′′−′
−=′′
−=′
=)(
F′1O
n′n
2OF
ξ ξ′
H H′
h h′
f ′+)(a′+)(
q)(− f)(−
A A′σ−)( σ′+)(
η η′
y′−)(
B
y)(+
P P′
Q′Q
a)(−
q′+)(B′
soustavaoptická
ff
aam
′′
−=
Geometrická optikaPodélné (osové) zvětšení optické soustavy
určeno jako poměr změny podélné velikosti obrazu a změny velikosti předmětu (ve směru optické osy)
AB
AB
qqqq
−′−′
=∆′∆
=αB
B qffq′
=′A
A qffq′
=′ABqq
ff ′−=α
ABAB
mmff
qqff ′
−=′
−=α
fq
qfm
′′
−=−=
F′F
ξ ξ′
H H′
f ′
Aq f
AA′
ηη′
B
Aq′
B′
Bq
Bq′
soustavaoptická
2mff ′
−=αmmm BA ==
Geometrická optikaÚhlové zvětšení optické soustavy
určeno jako poměr tangent úhlů, které svírá obrazový a předmětový paprsek s optickou osou soustavy
σσ′
=γtgtg
ah′
=σ′tgah
=σtgmf
faa 1
tgtg
′−=
′=
σσ′
=γff
aam
′′
−=
ξ ξ′
h h′
f ′q f
ηη′
y′−)(
y)(+
f ′ f
U U′H H′
q′
A
B
F′F
B′
A′
Us Us′
ωω′
σ σ′
ffss UU +′=′=
uu sqfy
sqfy
−′+′′−
=−+
−Uzlové body γ(U,U´) = 1 ω′=ω tgtg
UU ss ′=
hff =σ+σ′′ tgtg
1=+′′
af
af
Geometrická optikaPříklad: (ideální zobrazení)Fotografický objektiv f´=-f = 50 mm zobrazuje předmět o velikosti y=50 mm, který se nachází ve vzdálenosti a=-300 mm. Určete polohu obrazu a jeho velikost.
mm60=′+′
=′fa
faa1=+′′
af
af
2,0−=′
=′
′−=
aa
aa
ffm mm10−==′ myy
Příklad: (ideální zobrazení)Určete ohniskovou vzdálenost fotografického objektivu f´, který zobrazípředmět velikosti y=2 m, jenž se nachází ve vzdálenosti a=-3 m, tak, že velikost obrazu je y´=-20 mm.
01,0−=′
=yym
mm7,29=′−′
=′aa
aaf
mm30==′ maa
Geometrická optikaKatoptrické (zrcadlové) soustavy
f ′+)(
F′F′
f ′−)(
kolektivní (spojná) soustava
f´ < 0 f < 0
dispanzivní (rozptylná) soustava
f´ > 0 f > 0
Geometrická optikaDioptrické (čočkové) soustavy
F′ H′
ξ′
f ′−)(
F′H′
ξ′
f ′+)(
kolektivní (spojná) soustava
f´ > 0 f < 0
dispanzivní (rozptylná) soustava
f´ < 0 f > 0
Geometrická optikaZobrazování lomem a odrazem paprsků
a) Rovinná plocha ε′′=ε sinsin nnσ=ε
σ′=ε′
σ′σ
=σ′
=′tgtg
tgshs
A A′ σ′σ
ss′
n n′
A ′′h
ε ′′ε
ε′
s ′′
shhs −=σ
−=ε′′
=′′tgtg
ε−=ε ′′
lom
odraz
Geometrická optika
B
A
n n′p
O A′
p′
Chσ′
ε′ϕ
ε
σ
s s′r
b) Kulová plocha -lomσε
=σ−ε+
=−
sinsin
sin)180sin( o
rsr
σ′ε′
=′−
sinsin
rsr
ε′
=ε′ sinsinnnoo 180)180( =ϕ+ε++σ−
oo 180)180( =σ′+ϕ−+ε′−ε−ε′+σ=σ′
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
σ′ε′
−=′sinsin1rs
σ⎟⎠⎞
⎜⎝⎛ −=σ′⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛ ′−′ sin1sin1
rsn
rsn
ph′
=σ′sinph
=σsin
ps
rn
ps
rn
pn
pn
−′′′
=−′′
Geometrická optikac) Kulová plocha -odraz nn −=′ε−=ε ′′1
sinsin
−=ε ′′ε
=′
nn
u odrazu platí všechny rovnice, pouze se zamění n´= -nε−σ=ε−ε ′′+σ=σ′ 2
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
σ′ε
+=′sinsin1rs
B
A
n n′
O A′ Ch
σ′
ε ′′
ϕ
ε
σ
s s′r
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛+′′
=+′ p
sps
rpp111
Geometrická optikaParaxiální zobrazování
v praxi se často uvažuje s tzv. paraxiálními paprsky, které svírají malé úhly (1°-6°) vůči optické ose (optické systémy jsou bez monochromatických vad)
paraxiální zobrazování má základní význam pro popis funkce, konstrukci a základní návrh optických soustav
...!5!3
sin53
−σ
+σ
−σ=σ ...!4!2
1cos42
−σ
+σ
−=σ
σ≈σ≈σ tgsin 1cos ≈σ0→σ
paraxiálními vztahy se často popisuje i oblast zobrazování mimo paraxiálníprostor
úlohou optických výpočtů je potom korekce vad zobrazení u paprsků mimo paraxiální prostor
Geometrická optikaParaxiální zobrazování – kulová plocha
sh
=σ≈σsinsh′
=σ′≈σ′sin
sp ≈ sp ′≈′
σ⎟⎠⎞
⎜⎝⎛ −=σ′⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛ ′−′ sin1sin1
rsn
rsn
rnn
sn
sn −′
=−′′
rnnhnn −′
=σ−σ′′nrnns
srns+−′
′=′
)(
ω=ω′′ nn
sy
−=ω′sy′′
−=ω′R
A
nnn >′
p
HO ≡
A′UC ≡ω
s s′
0>r
F′
B
B′
ω′
f ′
p′f
y′Fy
σ′σ
′=′
′=′
=nn
ss
nn
yym
Geometrická optikaZobrazení lomem na kulové ploše
rnn
sn
sn −′
=−′′ lámavost sférické
plochy ϕohniskovávzdálenost
ϕ′
=−′′
=′nr
nnnf
rnn
fnfss −′
=′′
=ϕ⇒′=′⇒∞=
ϕ−=
−′−=
nrnn
nfr
nnfnfss −′=−=ϕ⇒=⇒∞=′
příčné zvětšení Dioptrická soustavan´ > n
r < 0 … rozptylná soustavar > 0 … spojná soustava
n´ < nr > 0 … rozptylná soustavar < 0 … spojná soustava
nrnnsnr
nn
ss
nn
yym
+−′=
σ′σ
′=′
′=′
=)(
úhlové zvětšení
m = +1 … hlavní body → s = 0 s´= 0γ = +1 … uzlové body → sU = r sU´= rmn
n 1tgtg
′=
σσ′
≈σσ′
=γ
Geometrická optikaZobrazení odrazem na kulové ploše (zrcadla) ohnisková
vzdálenost
m = +1 … hlavní body → s = 0 s´= 0γ = +1 … uzlové body → sU = r sU´= r
A
n
HO ≡A′
ss′
F
B
B′ff ′=
y
UC ≡
y′
rnn
sn
sn −′
=−′′
2rff =′=
úhlové zvětšení
m1
−=σσ′
=γ
nn −=′ ϕ==+′ rss
211
srr
ss
yym
2−=′
−=′
=
rsrss−
=′2
příčné zvětšení
Geometrická optikaZobrazení lomem a odrazem na kulové ploše
zobrazení kulovou plochou není stigmatické (je zatíženo vadami –otvorová vada, barevná vada)
nn >′
Geometrická optikaZrcadla – rovinná P Z P′
jednoduchá katoptrickáteleskopická zobrazovacísoustava
ideální rovinné zrcadlo není zatíženo vadami
obraz je neskutečný vzpřímený a stranověpřevrácený
∞=r srs
rss −=−
=′2 předmět obraz
příčné zvětšení 1+=m
úhlové zvětšení 1−=γ
Geometrická optikaPříklad: (zorné pole rovinného zrcadla)
Z
aa′
m8,1=hd
ϑϑ
m15,0=∗h
m9,022
)(21
min ==+−=∗
∗ hhhhd
Geometrická optikaOdrazy na rovinných plochách
α1ε
2ε
δ
εε
δ
při sudém počtu koplanárníchzrcadlových odrazů nezávisí
odchylka paprskového svazku na otočení
ε−π=δ 2 α=δ 2 0=δ∆ε∆−=δ∆ 2
Geometrická optikaPříklad: (kaleidoskop – vícenásobné zrcadlové odrazy)
Geometrická optikaZrcadla – kulová Katoptrická soustava
• vyduté zrcadlor < 0 … spojná soustava
• vypuklé zrcadlor > 0 … rozptylná soustava
rsrss−
=′2 sr
rss
yym
2−=′
−=′
=
r > 0 …zmenšený neskutečný vzpřímený obraz
A A′
s s′
F
B
B′
f
yUC ≡y′
HO ≡
r
Geometrická optikaZrcadla – kulová
vyduté zrcadlor < 0 … spojná soustavas > f … vzdálenost předmětu
AHO ≡A′
ss′
F
B
B′ff ′=
yUC ≡
y′
zmenšený skutečnýpřevrácený obraz
Geometrická optikaZrcadla – kulová vyduté zrcadlo
r < 0 … spojná soustavas < f … vzdálenost předmětu
AHO ≡
A′s
s′
F
B
B′
ff ′=
yUC ≡y′
r zvětšený neskutečnývzpřímený obraz
Geometrická optika
Video – kulová zrcadla
Geometrická optikaPříklad: (zrcadlo na holení)Určete vzdálenost tváře od vydutého zrcadla (r = -35 cm), aby zvětšení bylo m=2,5.
AHO ≡
A′s
s′
F
B
B′
ff ′=
yUC ≡
y′
cm35−=r
srr
ss
yym
2−=′
−=′
=
cm5,102
)1(−=
−=
mmrs
cm25,26=−=′ mss
Geometrická optikaPříklad: (zpětné zrcátko automobilu)Určete, jak daleko se v konvexním zrcátku (r = 4 m) jeví obraz automobilu ve vzdálenosti s = -100 m a jaké je jeho zvětšení m.
0196,02
=−
=′
−=′
= &sr
rss
yym m96,1=−=′ &mss
A A′
s s′
F
B
B′
f
y
C
y′
HO ≡
r
Geometrická optikaZrcadla –parabolická, hyperbolická, eliptická
F F′zrcadla se dají se použít jako osvětlovací nebo zobrazovací soustavy
nejsou zatíženy barevnou vadou
F
Geometrická optikaSoustava lámavých ploch
i
iA
in 1+=′ ii nn
iO iA′
ih1+σ′iiσ
is is′id
1+iO 1+′iA
1+i
iσ′
1+′is
1+is
1+ih
1+′in
k
kF
hsσ′
=′ ′
mnn
k
k 11
1 ′=
σσ′
=γ
∑=
ϕ=ϕk
ii
i
hh
1 1
i
ii
i
ii
hshsσ′
=′σ
=
k
k
kkk
k
ii sss
sssnn
nnmm
...
...
21
21111
1
′′′′
=σ′σ
′==∏
=
∑=
ϕ=σ−σ′′k
iiikk hnn
111
fnns
hhhf k
kkk 1
11 ′−=′=
σ′=′
ohniskovávzdálenost (σ1=0)
ii nn ′=+1
ii
ii
i
i
i
i
rnn
sn
sn
ϕ=−′
=−′′
iii dss −′=+1
ii σ′=σ +1
11 ++ σ−= iiii dhh
příčné zvětšení
iiiiii hnn ϕ=σ−σ′′ úhlové zvětšení
Geometrická optikaPříklad: (rybka v akváriu)Určete přibližné zvětšení, se kterým vidí pozorovatel rybku v akváriu
m2,0=R
a kocoura, který z druhé strany sleduje rybku
33,11 =n
12 =n
2/rs =
rnn
sn
sn 1212 −
=−′
mm8,85)( 112
2 −=+−
=′rnnns
srns
14,12
1 =′
= &ss
nnm
Geometrická optika
133,1
1
3
2
1
===
nnn
mm200mm200
2
1
−==
rrmm501 −=s
mm400=d
mm5,72)( 11121
1121 −=
+−=′
nrnnsrsns
mm48,47212 −=−′= dss
m2,0=R
mm501 −=s
63,221
21
3
1 =′′
=ssss
nnm
mm5,858)( 22232
2232 −=
+−=′
nrnnsrsns
Geometrická optikaČočka ve vzduchu
1)( r+
2)( r−
d)(+
H H′ 2V1V
n
Hs Hs ′′
D
ξ ξ′
2C 1C
čočky se používají pro transformaci světelných svazků v zobrazovacích a osvětlovacích soustavách
čočka má 2 sférické plochy s různými poloměry křivosti
Geometrická optika
X = 0 X = 1 X > 1X = -1X < -1
Tvary čoček
spojkyf´ > 0
rozptylkyf ´ < 0
12
12
rrrrX
−+
=tvarový parametr čočky
Geometrická optika
Video – tlustá spojná čočka
Geometrická optika
h h
2n
d
H∆Fs Hs Hs ′′ Fs ′′
f ′f
a′a
A′
Aσ′
F′H H′
B
B′
Fσ
y
y′
3n1n
112
1nr
nh −=σ
2223
1r
nhn −−σ=σ
212 σ−= dhh
3
1
2
1
σ=
σ′=′
hhf
Čočka ve vzduchu
nnnn === 231 1
01 =σ
ii nn ′=+1
ii σ′=σ +1
11 ++ σ−= iiii dhh
i
iiiiiii r
nnhnn −′=σ−σ′′
předmět v nekonečnu:
Geometrická optika
nd
2121 ϕϕ−ϕ+ϕ=ϕdrrn
nrr
nff 21
2
21
)1(11)1(11 −+⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−−=−=
′=ϕ
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ −−′=
σ=′ ′ d
rnnfhsF
13
2 11
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ −+′−=
σ= d
rnnfhsF
21
1 11
drn
nffss FH1
1−′−=′−′=′ ′′
drn
nffss FH2
1−′−=−=
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−−
′−=′+−=∆
21
11)1(1rr
nnfdssd HHH
ϕ=′
=−′ faa
111fa
faa′+′
=′
ϕ=′
=σ−σ′ hfh
σ′σ
=′
=aam
zobrazení tlustou čočkou ve vzduchu
parametry tlusté čočky
ϕ=−=′
1ff
h h
n
d
H∆Fs Hs Hs ′′ Fs ′′
f ′f
a′a
A′
Aσ′
F′H H′
B
B′
Fσ
y
y′
Geometrická optikaPříklad: (zobrazení čočkou ve vzdálenosti L od předmětu s příčným zvětšením m)
faf
aam
′+′
=′
=fa
faa′+′
=′aaL H ′+∆+−=
1)(
−∆−
=m
La H
1)(
−∆−
=′mLma H
2)1()(
−∆−
−=′−′
=′mLm
aaaaf H f
mmL H ′−
−∆=2)1(
můžeme určit, v jakévzdálenosti od předmětu se
bude nacházet obraz při zobrazení optickou
soustavou s parametry f´,m
h h
n
H∆ f ′f
a′aL
A′
Aσ′
F′H H′
B
B′
Fσ
y
y′
Geometrická optikaTenká čočka
HH ′≡A A′F′Fσ σ′
h
ff ′
aa′
v praxi se provádí první návrhy optických soustav pomocí tzv.tenkých čoček (d = 0) ⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−−=−=
′=ϕ
21
11)1(11rr
nff
fss FF ′=−=′ ′
0=∆==′ ′ HHH ssϕ=
′=−
′ faa111
fafaa′+′
=′
ϕ=′
=σ−σ′ hfh
σ′σ
=′
=aam
))(1( 12
21
rrnrrff−−
=−=′
ohnisková vzdálenost tenké čočky
Geometrická optikaPříklad: (zobrazení tenkou čočkou ve vzdálenosti L = 1000 mm od předmětu s příčným zvětšením m = -3)
faf
aam
′+′
=′
=fa
faa′+′
=′aaL ′+−=
h
f ′f
a′aL
A′
Aσ′
F′H
B
B′
Fσ
y
y′
mm2501
−=−
=m
La1−
=′mmLa
mm5,187)1( 2 =−
−=′−′
=′m
mLaa
aaf
Geometrická optikaPříklad: (zobrazení tenkou čočkou – spojka a rozptylka)
- určete vzdálenost obrazu od spojky a rozptylky a příčné zvětšení obrazu
Spojkar1=∞, r2=-100, a=-300
5,1=n
a 1a′
F′A′A200
))(1( 12
211 =
−−=′
rrnrrf
6001
11 =
′+′
=′fa
faa 211 −=
′=
aam
Rozptylka r1=-100, r2=200 , a=-150
2a′
a
F′
A A′
3,133))(1( 12
212 −=
−−=′
rrnrrf
6,702
22 −=
′+′
=′fa
faa 47,022 =
′=
aam
Geometrická optikaPříklad: (zobrazení tenkou čočkou – spojka a rozptylka)
- určete poloměry křivosti symetrické bikonvexní a plankonkávní tenké čočky, jestliže jejich lámavosti jsou 4 resp. –4 dioptrie.
D41 =ϕ
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−−=−=
′=ϕ
21
11)1(11rr
nff Rrr =−= 21
5,1=n
mm2502)1(1
=ϕ
−= nRR
n 2)1( −=ϕ
D42 −=ϕ
Rn)1( −
=ϕRrr =∞= 21
5,1=n
mm125)1(
2
=ϕ−
=nR
Geometrická optikaKapalná čočka
0,03s
pomocí elektrostatických sil se měnítvar rozhraní dvou kapalin
umožňuje plynulou velmi rychlou změnu ohniskové vzdálenosti a miniaturní rozměry
Geometrická optikaSložená centrovaná soustava
iA
iH iH′1+iH
1+≡′ ii AA
1+′iH
1+′in1+ϕiiϕ
1+ihihiσ
in 1+=′ ii nn
iσ′
1+ia
ia′
ia id
kidhh
nnhnn
iiii
ii
ii
iiiiii
,..2,111
1
1
=σ−=
σ′=σ
′=ϕ=σ−σ′′
++
+
+
v praxi se vyskytují soustavy složené z několika členů (k)
každý z členů je charakterizován svojí lámavostíϕi a polohou hlavních rovin
zobrazovací rovnice
Geometrická optikaDvoučlenná centrovaná soustava
velmi důležitou optickou soustavou je dvoučlenná centrovaná optická soustava
- dvoučlenná optická soustava je základem mnoha optických
přístrojů (mikroskopy, dalekohledy,…)
Geometrická optikaDvoučlenná centrovaná soustava čoček 1321 === nnn
112 ϕ=σ hpředmět v nekonečnu: 01 =σ
212 σ−= dhh
3σ1A
1H 1H′2H
2A
2H′
3n2ϕ1ϕ
2h1hiσ
1n 2n
2a′
L1a d
F F′H H′
Ha Ha ′′
Fa ′′Fa2H∆1H∆
22112223 ϕ+ϕ=ϕ+σ=σ hhh
1
31hfσ
=′
=ϕ
Geometrická optikaDvoučlenná centrovaná soustava čoček
21
21
1
31ϕ+ϕ=
σ=′
=ϕhh
hf 21212121
111ff
dff
df ′′
−′
+′
=ϕϕ−ϕ+ϕ=′
=ϕ
)1( 13
2 ϕ−′=σ
=′ ′ dfhaF faa FH ′−′=′ ′′
dfffff−′+′′′
=′21
21
)1( 21
1 ϕ−=σ
= dfhaFfaa FH −=
parametry dvoučlennésoustavy q
ffqm
′=′′
−= Faaq ′′−′=′ 2 Faaq −= 1
- dvoučlenná optická soustava je základem mnoha optických
přístrojů (mikroskopy, dalekohledy,…)
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛′
−−′=′1
2 1fdmfa⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛′
+−′=2
1 11fd
mfa
Geometrická optika∞=
σ′=′
2
1hfTeleskopická (afokální) soustava 021 =σ′=σ
základem dalekohledů (teleskopů)
dfffff−′+′′′
=′21
21
1
2
1
2
hh
ffm =′′
−=011
2
=′
+−fd
m021 =−′+′ dff
1H 1H′2H 2H′
2ϕ
1ϕ
2h
1h
2f
∞
1f ′
21 FF ≡′
∞
∞∞
2
11ff
m ′′
−==γ
- zvětšeníteleskopickésoustavy je konstantní
Geometrická optikaPříklad: (okulár )
- určete ohniskovou vzdálenost Huygensova okuláru složeného ze dvou tenkých plankonvexních čoček obrácených proti sobě s poloměry křivosti r1=-50 mm a r2=-25 mm
1f ′2f ′
2F′1F′
mm80=d
5,121 == nn1n 2n
F′
f ′
1r 2rmm1001 1
11 =
−=′
nrf
mm5012
22 =
−=′
nrf
oční člen
sběrný člen
clona
mm4,7121
21 =−′+′′′
=′ &dff
fff
mm11,57−=′−′=′ ′′ faa FH
mm26,114=−= faa FH
mm286,14)/1( 1 =′−′=′ ′ fdfaF
mm86,42)1( 2 =′−= fdfaF
Geometrická optikaPříklad: (soustava dvou centrovaných kulových zrcadel)
- určete ohniskovou vzdálenost a polohu ohniska dvou zrcadel
ddfffdfa −−′+′′−′
=21
21 )(
21
1
rf =′
dfffff−′+′′′
=′21
21
22
2
rf =′
F′
d a
Geometrická optikaPříklad: (rozšiřovač svazku )
- určete ohniskové vzdálenosti čoček (spojky nebo rozptylky) rozšiřovače svazku je-li dáno příčné zvětšení m = ± β = D2/D1
1H 1H′2H 2H′
2ϕ
1ϕ
2h
1h
2f
∞
1f ′
21 FF ≡′
∞
∞∞
1D 2D
d
dff =′+′ 211
2
ffm′′
−=
dm
f =⎟⎠⎞
⎜⎝⎛′ 112 m
1H 1H′2H 2H′
2ϕ
1ϕ
2h
2f
∞
1f ′
21 FF ≡′
∞
∞∞
1D 2D
d
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
=′
m
df11
2
m
mff 2
1
′=′ m
Geometrická optikaCentrovaná soustava tenkých čoček
čočky, které se vzájemně dotýkají
...1321 +ϕ+ϕ+ϕ=
′=ϕ
f
0=di
i f ′=ϕ
1
dublet triplet
Příklad: (triplet )
mm100mm80
mm50
3
2
1
=′−=′
=′
fff
mm1,571111
321
=′⇒′
+′
+′
=′
=ϕ fffff
Geometrická optikaPříklad: (dvoučlenná soustava tenkých čoček )
- určete ohniskové vzdálenosti soustavy tenkých čoček
1F
1a 1a′ 2a′2a
d
A
B
A′
B′1F ′ 2F
2F ′1f 1f ′ 2f ′2f
y y′cm101 =′f
cm52 =′f
cm35=dcm251 −=a
667,011
1
1
11 −=
′+′
=′
=fa
faamcm67,16
11
111 =
′+′
=′fa
afa111
111faa ′
=−′
375,022
2
2
22 −=
′+′
=′
=fa
faamcm875,6
22
222 =
′+′
=′fa
afacm33,1812 −=−′= daa
cm5,221
21 −=−′+′′′
=′dff
fff 25,021 == mmm